THESE - Université Ferhat Abbas de Sétif

Chapitre I Théorie des faisceaux lasers et interférogrammes
I.12 Introduction
Partie B: Polarisation, interférences et interférogrammes
Cette deuxième partie du premier chapitre est consacré à la théorie de la
polarisation de la lumière, les interférences et à quelques notions sur les interférogrammes,
dans le but de faciliter la compréhension des travaux qui seront présentés au chapitre. IV.
I.13 Polarisation de la lumière
Une onde plane monochromatique se propageant suivant la direction z est
représentée mathématiquement comme suit [36-39]:
Avec:
E,
ztEiE j E coskz
wti
E coskz
wt
j
E , x y 0 x
0 y
(I.80)
0 x x et E0 y , y
suivant la direction x, et y.
k 2
w 2f
x
y
(I.81)
sont respectivement; l'amplitude et la phase du champ électrique
L'orientation du champ à n'import quel point dans l'espace et dans le temps et déterminée
par le rapport E y E x , la différence de phase x
y détermine comment l'orientation
du champ électrique varie au cours de la propagation. Si la différence de phase entre les
deux composantes du champ varie aléatoirement, on dit que l'orientation du champ
électrique est varie aussi aléatoirement, et donc la lumière est non polarisée, comme on
peut dire aussi, que les deux constituantes de l'onde sont incohérente. Par contre, s'il y a
une relation de phase fixée entre les deux composantes du champ, alors l'orientation du
champ est prédictible et on peut la déterminer à tout moment, on dit que l'onde est
totalement polarisée [36-39].
La lumière polarisée est décrite par la géométrie spatiale de courbe de l'équation suivante:
Ex
E
2
2
z, t
E y z, t
E z, tEyz,
t
2
cos
x
2
0x
E
0 y
E
0x
E
0 y
sin L'équation I.82 est une équation d'ellipse faisant un angle avec l'axe x, tel que:
(I.82)
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