THESE - Université Ferhat Abbas de Sétif

Chapitre I Théorie des faisceaux lasers et interférogrammes
tan
2
2E0
x E0
y cos
E E
2
0x
Figure I.10 Lumière polarisée elliptiquement orientée selon l'angle.
2
0 y
(I.83)
D'après la figure I.10 on remarque que le champ électrique change dans l'amplitude et dans
l'orientation, pour donner un tracé d'une ellipse dans le plan xoy perpendiculairement à la
direction de propagation (voir figure I.11).
Figure I.11 Evolution de la lumière polarisée elliptiquement dans l'espace et dans le temps
Si la différence de phase entre les deux composantes du champ électrique est multiple de
: 0 m
avec m est un entier
x
L'équation de l'ellipse devient:
y
E y E0
y
E
x
(I.84)
E
ox
Dans les deux cas l'orientation du champ est stationnaire et la lumière est dite
linéairement polarisée.
Si la différence de phase
2 2m
avec m est un entier
et E0 x E0
y E0
, l'équation (IV.5) devient:
E y
x
z, t
E ,
E x
y
z t
z, t
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