Etude et développement d'un actionneur plasma à décharge à ...
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L’<strong>actionneur</strong> <strong>plasma</strong><br />
milliers de m/s dans la zone d’ionisation <strong>à</strong> quelques dizaines de m/s dans la zone de dérive. Par la<br />
suite, Goldman, Ballereau <strong>et</strong> Parissi ([6]-[7], [19]-[21]) ont travaillé sur la <strong>décharge</strong> couronne <strong>et</strong> ont<br />
donné une expression plus précise que celle de Robinson pour le vent électrique :<br />
- 20 -<br />
v<br />
g<br />
id<br />
= (1.7)<br />
ρμA<br />
où d est la distance inter-électrodes <strong>et</strong> AG la section de la <strong>décharge</strong> couronne.<br />
Enfin, des travaux récemment menés au LEA par Zouzou, Moreau <strong>et</strong> Touchard ([22] <strong>et</strong> [23]) ont<br />
permis de montrer que la vitesse maximum du vent électrique (dans l’axe d’une pointe) <strong>à</strong> courant<br />
constant est plus importante dans une <strong>décharge</strong> couronne positive que négative (Figure 1.7). Le<br />
surplus de vitesse généré dans l’axe de la pointe par la <strong>décharge</strong> positive pourrait s’expliquer par le<br />
fait que les streamers contribueraient aussi au vent électrique. Toutefois, c<strong>et</strong>te hypothèse reste <strong>à</strong> être<br />
confirmée.<br />
Velocity (m/s)<br />
10 grid 1<br />
grid 2<br />
8 grid 3<br />
grid 4<br />
6<br />
4<br />
2<br />
0<br />
0 5 10 15 20 25 30 35<br />
Current (µA)<br />
(a) (b) (c)<br />
g<br />
Velocity (m/s)<br />
10<br />
8<br />
6<br />
4<br />
2<br />
grid 1<br />
grid 2<br />
grid 3<br />
grid 4<br />
0<br />
0 5 10 15 20 25 30 35<br />
Current (µA)<br />
Figure 1.7. Vitesse axiale du vent électrique (a) d’après Zouzou <strong>et</strong> al. [22] <strong>et</strong> vitesse maximale en fonction de<br />
l’intensité pour une <strong>décharge</strong> DC négative (b) <strong>et</strong> positive (c), d’après Moreau <strong>et</strong> al. [23].<br />
1.3.3. Principe théorique<br />
Le vent électrique est dû <strong>à</strong> un transfert de quantité de mouvement entre les particules chargées, qui<br />
acquièrent de l’énergie cinétique sous l’eff<strong>et</strong> des forces de Coulomb, <strong>et</strong> les particules neutres du gaz.<br />
Si l’on veut calculer la force ElectroHydroDynamique (EHD) qui donne naissance au vent électrique,<br />
on peut supposer que c<strong>et</strong>te force est égale <strong>à</strong> la perte de quantité de mouvement des particules chargées<br />
dans un volume donné. Pour les ions (positifs <strong>et</strong> négatifs) <strong>et</strong> les électrons c<strong>et</strong>te force s’écrit<br />
respectivement d’après Boeuf <strong>et</strong> Pitchford [24] :<br />
f p,<br />
e,<br />
n np<br />
, e,<br />
nv<br />
p,<br />
e,<br />
n−mm<br />
p,<br />
e,<br />
nu<br />
p,<br />
e,<br />
n<br />
= (1.8)<br />
où np,e,n est la densité des particules chargées, νp,e,n-m est la fréquence de collision ion-neutre ou<br />
électron-neutre, mp,e,n est la masse <strong>et</strong> up,e,n la vitesse moyenne des particules chargées. En faisant<br />
intervenir la définition de la mobilité des particules chargées : µ= e/mν <strong>et</strong> celle de la densité de<br />
courant j = enu <strong>et</strong> sachant que la force EHD totale est la somme des trois forces précédentes on arrive<br />
<strong>à</strong> :