Etude et développement d'un actionneur plasma à décharge à ...

L’actionneur plasma
- 66 -
(a) (b)
Figure 3.15. Évolution de la position du maximum de vitesse en fonction de la tension (a) et de la puissance
électrique consommée (b) pour des signaux différents.
Au vu de ce résultat, il apparaît donc que les formes d’ondes non symétriques par rapport à l’axe
des abscisses (i.e. les rampes) soient limitées en terme de transferts de quantité de mouvement entre le
plasma et l’air environnant. Cependant, Abe et al. ([82]-[83]) ont montré qu’une rampe négative
générait une force supérieure à celle produite par un signal triangulaire déformé s’apparentant plus ou
moins à une rampe ayant une forme de dent de scie moins abrupt. Or nous avons vu que le triangle
induisait moins de vent électrique que la rampe négative. C’est pourquoi, ce point doit faire l’objet
d’un complément d’étude afin de pouvoir définitivement conclure.
(a) (b)
Figure 3.16. Évolution du débit massique induit en fonction de la puissance électrique consommée (a) et profils
de vitesse induite par la décharge à P= 0.75 W/cm (b) pour des signaux différents.
L’évolution de la puissance mécanique Pméca en fonction de l’amplitude de tension appliquée est
V − V .
représentée par la Figure 3.17a. Celle-ci suit toujours une loi polynomiale en( ) 3
0
En fonction de la puissance électrique consommée par l’actionneur plasma, la puissance
mécanique induite semble avoir les mêmes similitudes qu’avec l’évolution du débit massique
(Figure 3.17b). Les rampes et le signal carré sont plutôt délétères d’un point de vue puissance
mécanique par rapport aux autres signaux.