Etude et développement d'un actionneur plasma à décharge à ...
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3. Développement d’un <strong>actionneur</strong> électromécanique optimisé<br />
(a) (b)<br />
Figure 3.17. Évolution de la puissance mécanique en fonction de la tension (a) <strong>et</strong> de la puissance électrique<br />
consommée (b) pour des signaux différents.<br />
Concrètement, les signaux ayant un slew-rate quasi-similaire (sinus, triangle, trapèze) présentent le<br />
meilleur rendement (Figure 3.18). A puissance électrique constante, il semble que l’efficacité de la<br />
<strong>décharge</strong> est liée un slew-rate optimum. De plus, il semble que le rendement décroît <strong>à</strong> partir de<br />
1 W/cm, sauf pour la rampe négative.<br />
Figure 3.18. Évolution du rendement en fonction de la puissance électrique pour des signaux différents.<br />
3.3. Incidence du slew-rate du signal haute tension<br />
Dans le paragraphe précédent, nous avons perçu le rôle essentiel du slew-rate de la forme d’onde<br />
sur le vent induit par le <strong>plasma</strong>. Afin de m<strong>et</strong>tre en évidence l’influence de ce paramètre sur le<br />
comportement électromécanique de la <strong>décharge</strong>, nous avons employé un <strong>actionneur</strong> ayant les mêmes<br />
caractéristiques que lors de l’étude ultérieure (d= 0 mm, L= 20 mm, a= 3 mm <strong>et</strong> PMMA). Mais dans<br />
dV dt d’un signal initialement triangulaire pour devenir<br />
c<strong>et</strong>te étude, nous avons modifié le slew-rate ( )<br />
en augmentant la pente, un carré. En augmentant la pente du triangle, trois signaux intermédiaires<br />
(tra_1, tra_2 <strong>et</strong> tra_3) ont été utilisés, i.e. des trapèzes.<br />
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