Etude et développement d'un actionneur plasma à décharge à ...
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f<br />
j<br />
1. Revue bibliographique sur les <strong>décharge</strong>s <strong>et</strong> les <strong>actionneur</strong>s <strong>plasma</strong>s<br />
j<br />
j<br />
p e n<br />
EHD = − −<br />
(1.9)<br />
μ p μe<br />
μn<br />
Or dans un <strong>plasma</strong> collisionnel la densité de courant est bien décrite par l’équation dite de dérivediffusion<br />
:<br />
j = en μ E − eD ∇n<br />
j<br />
j<br />
p<br />
e<br />
n<br />
e<br />
p<br />
n<br />
e<br />
n<br />
p<br />
= en μ E + eD ∇n<br />
= en μ E + eD ∇n<br />
e<br />
n<br />
p<br />
e<br />
n<br />
p<br />
(1.10)<br />
où E est le champ électrique <strong>et</strong> Dp,e,n est le coefficient de diffusion des particules chargées. Ainsi<br />
grâce <strong>à</strong> la relation d’Einstein sur le coefficient de diffusion on arrive <strong>à</strong> l’expression finale de la force<br />
EHD totale par unité de volume :<br />
EHD<br />
( n − n − n ) E − [ ∇(<br />
n kT ) + ∇(<br />
n kT ) + ( n kT ) ]<br />
f = e<br />
∇<br />
(1.11)<br />
p<br />
e<br />
n<br />
p<br />
p<br />
Selon c<strong>et</strong>te équation, on voit clairement que la force EHD est non nulle uniquement dans les zones<br />
hors équilibre. En eff<strong>et</strong>, dans les zones neutres où le <strong>plasma</strong> est uniforme, il y a autant d’espèces<br />
négatives que positives, <strong>et</strong> les gradients sont nuls, donc la force EHD est nulle. Par contre dans une<br />
région non neutre, il existe une force volumique qui va m<strong>et</strong>tre le fluide en mouvement. C’est souvent<br />
le cas dans les régions unipolaires, comme par exemple la zone de dérive des ions dans une <strong>décharge</strong><br />
couronne, créant ainsi le vent électrique.<br />
1.3.4. Rendement électromécanique<br />
Le rendement des <strong>actionneur</strong>s <strong>plasma</strong>s est donné comme étant le rapport entre la puissance<br />
électrique dépensée <strong>et</strong> la puissance mécanique produite :<br />
P méc<br />
η = (1.12)<br />
P<br />
D’après Goldman <strong>et</strong> al. [19], <strong>à</strong> peine 5% de l’énergie consommée par la <strong>décharge</strong> est utilisé dans<br />
les réactions d’ionisation. Ceci signifie qu’environ 95% de l’énergie électrique fournie est dissipée soit<br />
sous forme de chaleur soit sous forme de rayonnement. Qui plus est, ce rendement n’est pas le même<br />
selon la configuration géométrique r<strong>et</strong>enue. Par exemple, les <strong>décharge</strong>s volumiques ont un bien<br />
meilleur rendement que les <strong>décharge</strong>s surfaciques. Des mesures effectuées au LEA par Léger [25] ont<br />
montré que les rendements d’une <strong>décharge</strong> couronne de surface ne dépassent pas les 3%, en<br />
présence d’un écoulement extérieur.<br />
1.4. Les différents types d’<strong>actionneur</strong>s <strong>plasma</strong>s surfaciques<br />
Les <strong>actionneur</strong>s <strong>plasma</strong>s de surface ont été développés récemment (milieu des années 90) <strong>et</strong> font<br />
l’obj<strong>et</strong> de nombreuses études expérimentales <strong>et</strong> numériques. Le fait que ces <strong>décharge</strong>s soient<br />
surfaciques induit d’importantes différences par rapport aux <strong>décharge</strong>s volumiques présentées<br />
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e<br />
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