Etude et développement d'un actionneur plasma à décharge à ...
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L’<strong>actionneur</strong> <strong>plasma</strong><br />
Ceci nous renseigne sur le fait que le <strong>plasma</strong> généré avec un signal ayant un slew-rate élevé<br />
possède un courant de <strong>décharge</strong> plus conséquent par rapport au signal ayant un slew-rate moins<br />
accentué. En fait, c’est l’intensité des pics de courant qui est plus grande (Figure 3.12).<br />
Pour un signal carré, on peut constater que la valeur des pics de courant atteigne 50 mA en<br />
moyenne (<strong>à</strong> V= 16 kV) alors que pour une forme d’onde sinusoïdale ceci représente globalement la<br />
moitié soit 25 mA.<br />
A l’inverse de la variation de l’épaisseur, la <strong>décharge</strong> obtenue avec un slew-rate élevé ne paraît<br />
pas plus filamentaire que celle produite avec un slew-rate moins conséquent.<br />
La Figure 3.13 donne l’évolution des profils de vitesse <strong>à</strong> tension constante (ici V= 20 kV) en<br />
fonction de l’axe des ordonnées Y pour différentes formes d’ondes. Dans ce cas, on constate que selon<br />
la forme d’onde appliquée <strong>à</strong> la <strong>décharge</strong>, les profils de vitesse induite ont des caractéristiques<br />
dissemblables. Il apparaît des écarts relatifs de vitesse, excepté par la rampe positive où l’écart est<br />
significatif (environ 1 m/s). De même, il existe une différence de hauteur entre les profils.<br />
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Figure 3.13. Profils de vitesse induite par la <strong>décharge</strong> <strong>à</strong> tension constante V= 20 kV pour des signaux différents.<br />
La Figure 3.14a représente le maximum de vitesse induite en fonction de l’amplitude de la tension,<br />
pour différentes formes d’ondes. On voit distinctement que la forme d’onde rampe positive<br />
appliquée aux bornes de l’<strong>actionneur</strong> génère moins de vent que les autres signaux testés. Ceci<br />
confirme le résultat mis en évidence avec la Figure 3.13.<br />
Les écarts de vitesse enregistrés vont de ∆vmin= 0.25 m/s <strong>à</strong> ∆vmax= 1.25 m/s si la comparaison<br />
s’effectue avec la rampe négative. La vitesse du vent électrique étant reliée <strong>à</strong> la valeur du courant de<br />
<strong>décharge</strong> <strong>et</strong> par extension <strong>à</strong> celle de la puissance, le fait qu’appliquer une rampe positive <strong>à</strong> la DBD<br />
induit une consommation moindre par rapport aux autres signaux. Ceci peut expliquer les écarts de<br />
vitesse mesurés.<br />
De plus, la différence obtenue entre les deux rampes est conforme aux résultats d’Enloe <strong>et</strong> al. [44]<br />
qui ont montré que la rampe négative induisait plus de force qu’avec la rampe positive * . Ceci peut<br />
s’expliquer par le fait que la rampe positive favoriserait la <strong>décharge</strong> positive de la DBD. Or Forte <strong>et</strong> al.<br />
[77] ont mis en évidence que lors de l’alternance positive le vent induit était moins conséquent que<br />
lors de l’alternance négative.<br />
* Attention dans c<strong>et</strong>te publication, les termes de rampe positive <strong>et</strong> rampe négative sont inversés par rapport <strong>à</strong> ceux utilisés ici.