Etude et développement d'un actionneur plasma à décharge à ...

L’actionneur plasma
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Pour chaque trapèze, le ( dV dt)
a été calculé arbitrairement sur la base d’une pente à l’origine
d’un signal sinusoïdal :
dV
dt
t=0
= Vω
avec V l’amplitude de tension et ω la pulsation du signal. Le premier trapèze (tra_1) possède le
slew-rate d’un sinus à valeur à valeur moyenne nulle, tandis que les deux autres ont un slew-rate
multiple (2 × Vω et 4 × Vω) de la formule 3.1.
Figure 3.19. Évolution de la puissance électrique consommée en fonction de l’amplitude de tension des différents
signaux.
La Figure 3.19 présente l’évolution de la puissance électrique en fonction de l’amplitude de
tension pour des signaux ayant des slew-rates différents. Quel que soit le( dV dt)
, la puissance suit la
loi polynomiale en ( ) 2
0
(3.1)
V − V . A tension constante, la puissance électrique consommée augmente avec
le slew-rate des formes d’onde appliquée à la décharge. Le plasma généré avec un signal ayant
dV dt élevé possède un courant de décharge plus conséquent par rapport au signal ayant
un ( )
un slew-rate moins accentué. Comme au paragraphe 3.2, c’est l’intensité des pics de courant qui est
plus grande (Figure 3.20). Pour le signal carré, la valeur des pics de courant atteigne 50 mA en
moyenne (à V= 16 kV) alors que pour la forme d’onde triangulaire ceci représente environ 25 mA.
(a) (b)
Figure 3.20. Évolution temporelle de la tension (V= 16 kV) et du courant de décharge pour un triangle (a) et un
carré (b).