Etude et développement d'un actionneur plasma à décharge à ...

L’actionneur plasma
Avec la Figure 3.5a, on remarque que l’évolution de la position du maximum de vitesse en X
(voir Figure 3.1) est à peu près linéaire, et ce quel que soit l’épaisseur. Plus la tension augmente,
plus le maximum de vent induit se trouve éloigné de la fin de l’électrode active. Ceci semble vrai pour
un signal de type sinusoïdal.
A puissance électrique constante (Figure 3.5b), la position optimum du vent induit augmente avec
l’épaisseur. Ceci s’explique par le fait que pour une barrière fine, la valeur de tension appliquée est
plus faible que pour une barrière épaisse.
Sur la Figure 3.6a, on observe que le débit massique induit augmente avec l’épaisseur du
diélectrique, à puissance constante. La quantité de mouvement transférée est plus conséquente pour
les barrières épaisses car les profils de vitesse induite par la décharge sont différents (Figure 3.6b).
Globalement le maximum de vitesse est du même ordre de grandeur. Mais le profil est plus épais
lorsque l’isolant fait 5 mm. Ceci semble lié à la valeur de l’amplitude de tension appliquée qui est plus
élevée dans ce cas, produisant ainsi une décharge plus “haute”.
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(a) (b)
Figure 3.6. Évolution du débit massique induit en fonction de la puissance électrique consommée (a) et profils de
vitesse induite par la décharge à P= 1 W/cm (b) pour des diélectriques de différentes épaisseurs.
(a) (b)
Figure 3.7. Évolution de la puissance mécanique en fonction de la tension (a) et de la puissance électrique
consommée (b) pour des diélectriques de différentes épaisseurs.