Etude et développement d'un actionneur plasma à décharge à ...

L’actionneur plasma
Toutefois, des mesures complémentaires sur le courant de décharge, prenant en compte ce
phénomène, sont nécessaire afin de parvenir à une explication sur l’effet d’une surimposition d’une
composante continue en terme de consommation électrique du plasma.
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(a) (b)
Figure 3.34. Évolutions temporelles de la tension (V=10 kV) et du courant de décharge pour une DBD sans (a) et
avec une composante continue surimposée V DC= -10 kV (b).
3.5.2. Influence d’un potentiel VDC inférieure à la tension VAC de la décharge
Dans un second temps, l’incidence d’une composante continue surimposée à une décharge ayant
une tension alternative plus conséquente a été analysée. Notre amplificateur Trek ne délivrant qu’au
maximum 30 kV, nous n’avons pas pu appliquer aux bornes de l’actionneur une tension VAC
supérieure à 20 kV.
La Figure 3.35 présente les profils de vitesse induite par le plasma sans et avec une composante
continue surimposée. Contrairement à la sous-section précédente, l’adjonction d’un potentiel au
signal haute tension de la DBD ne permet pas d’accroître la vitesse du vent électrique. Il semble
aussi que dans ce cas le gain en épaisseur pour les profils n’est pas significatif.
(a) (b)
Figure 3.35. Profils de vitesse induite par la décharge en fonction d’une composante continue positive (a) et
d’une composante continue négative (b).