Etude et développement d'un actionneur plasma à décharge à ...
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1. Revue bibliographique sur les <strong>décharge</strong>s <strong>et</strong> les <strong>actionneur</strong>s <strong>plasma</strong>s<br />
haute tension sinusoïdal <strong>à</strong> valeur moyenne nulle, on obtient classiquement une <strong>décharge</strong> DBD de<br />
surface. La <strong>décharge</strong> est alors localisée sur le bord de l’électrode active (Figure 1.21b).<br />
Lorsque l’on alimente l’électrode active avec un signal sinusoïdal <strong>à</strong> valeur moyenne non nulle (i.e.<br />
avec une composante continue) la <strong>décharge</strong> change de régime est devient une <strong>décharge</strong> rampante<br />
(sliding). Le <strong>plasma</strong> s’étend alors jusqu’<strong>à</strong> l’électrode de masse n°3, comme le montre la Figure 1.21c.<br />
(a)<br />
(b) (c)<br />
Figure 1.21. Vue schématique d’un <strong>actionneur</strong> <strong>à</strong> <strong>décharge</strong> rampante (a), photographie en vue de dessus de<br />
l’<strong>actionneur</strong> en mode DBD simple (b) <strong>et</strong> en mode sliding (c).<br />
En fait, la présence de la troisième électrode <strong>et</strong> l’utilisation d’une composante continue créent une<br />
<strong>décharge</strong> couronne rampante. La <strong>décharge</strong> DBD jouant le rôle d’un <strong>plasma</strong> ionisant, les charges créées<br />
sont captées par la troisième électrode. L’intérêt de c<strong>et</strong>te <strong>décharge</strong> est qu’elle est plus stable qu’une<br />
<strong>décharge</strong> couronne de surface classique <strong>et</strong> que la zone de <strong>plasma</strong> est très large. De plus, sous certaines<br />
conditions, son eff<strong>et</strong> mécanique peut être supérieur <strong>à</strong> celui d’une DBD (Moreau <strong>et</strong> al. [60]).<br />
b. Actionneur micro-j<strong>et</strong> <strong>à</strong> DBD<br />
Récemment, certains chercheurs ont eu l’idée d’utiliser l’<strong>actionneur</strong> DBD pour générer un j<strong>et</strong><br />
perpendiculaire <strong>à</strong> la paroi du diélectrique.<br />
Santhanakrishnan <strong>et</strong> Jacob ([61]-[63]) ont développé une configuration annulaire de l’<strong>actionneur</strong><br />
micro-j<strong>et</strong>. Celle-ci est présentée sur la Figure 1.22a. L’<strong>actionneur</strong> produit un j<strong>et</strong> perpendiculaire <strong>à</strong> la<br />
paroi de l’ordre de quelques m/s (la vitesse maximum obtenue jusqu’<strong>à</strong> présent au centre du j<strong>et</strong> est de<br />
2 m/s). La Figure 1.22b montre des lignes de courant de l’écoulement induit au dessus d’un tel<br />
<strong>actionneur</strong> en fonctionnement. Afin d’augmenter la vitesse du j<strong>et</strong>, Bolitho <strong>et</strong> al. [64] utilisent une série<br />
d’<strong>actionneur</strong> annulaire concentrique. Toutefois, c<strong>et</strong>te configuration ne leur perm<strong>et</strong> d’augmenter que de<br />
0,5 m/s la vitesse du j<strong>et</strong>.<br />
Une configuration linéique de l’<strong>actionneur</strong> micro-j<strong>et</strong> a aussi été mise au point ([65]-[67]). A partir<br />
de c<strong>et</strong>te configurations, des études ont montré que l’on pouvait orienter (vectoriser) le j<strong>et</strong> généré par<br />
l’<strong>actionneur</strong> <strong>à</strong> micro-j<strong>et</strong>. Par exemple, Benard <strong>et</strong> al. [67] ont utilisé un couple d’<strong>actionneur</strong>s DBD<br />
linéiques, chacun étant alors connecté de manière indépendante <strong>à</strong> une alimentation haute tension<br />
(Figure 1.23a). Ce dispositif perm<strong>et</strong> de générer un j<strong>et</strong> de 3 m/s (Figure 1.23b) avec un angle modulable<br />
par rapport <strong>à</strong> la paroi.<br />
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