Etude et développement d'un actionneur plasma à décharge à ...
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3. Développement d’un <strong>actionneur</strong> électromécanique optimisé<br />
L’évolution de la puissance mécanique produite Pméca en fonction de l’amplitude de tension<br />
V − V , comme<br />
appliquée est représentée par la Figure 3.7a. Celle-ci suit une loi polynomiale en ( ) 3<br />
précédemment vérifié par Pons <strong>et</strong> al. [43].<br />
En fonction de la puissance électrique consommée par l’<strong>actionneur</strong> <strong>plasma</strong>, la puissance<br />
mécanique semble évoluer linéairement, excepté pour la barrière isolante la plus épaisse a= 5 mm<br />
(Figure 3.7b).<br />
Le rapport de la puissance mécanique sur la puissance électrique nous perm<strong>et</strong> de déterminer la<br />
valeur du rendement η de la DBD. A puissance électrique constante, l’efficacité du <strong>plasma</strong><br />
augmente avec l’épaisseur du diélectrique. Les valeurs du rendement sont globalement faibles, de<br />
l’ordre de 0.1% (Figure 3.8). Toutefois, la mesure de la puissance électrique effectuée dans la présente<br />
étude prend en compte des différentes pertes (perte dans les câbles d’alimentation, électrode non<br />
encapsulée, par exemple) ce qui tend <strong>à</strong> réduire d’autant la conversion électromécanique de<br />
l’<strong>actionneur</strong> <strong>plasma</strong>.<br />
Figure 3.8. Évolution du rendement en fonction de la puissance électrique pour des diélectriques de différentes<br />
épaisseurs.<br />
3.1.2. Diélectrique possédant une épaisseur a= 0.125 mm<br />
La Figure 3.9 représente l’évolution de la puissance électrique dans le cas où a= 0.125 mm.<br />
Comme dans la sous-section précédente, la puissance augmente en fonction de l’amplitude de tension<br />
(Figure 3.9a) en( ) 2<br />
V − V . La courbe présentée est limitée <strong>à</strong> trois points car au-del<strong>à</strong> de 6 kV, la rupture<br />
0<br />
du diélectrique intervient.<br />
A contrario, l’évolution de la puissance en fonction de la fréquence est linéaire (Figure 3.9b). Ce<br />
résultat a déj<strong>à</strong> été montré par Pons <strong>et</strong> al. [43] mais pour des gammes de tension, fréquence <strong>et</strong><br />
d’épaisseur différentes de celle employées ici.<br />
Pour a= 0.125 mm, il semble que le maximum de vitesse induite évolue asymptotiquement en<br />
fonction de la puissance (Figure 3.10a). On peut remarquer qu’<strong>à</strong> fréquence constante, la vitesse croît<br />
plus vite par rapport au cas où la tension est constante. Forte <strong>et</strong> al. [77] ont déj<strong>à</strong> observé un<br />
comportement similaire.<br />
A puissance constante, le vent induit est plus faible avec a= 0.125 mm par rapport aux autres<br />
épaisseurs. Pour une épaisseur de diélectrique de l’ordre de la centaine de µm, le régime de <strong>décharge</strong><br />
0<br />
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