Identification des modules équivalents d'une poutre composite à ...

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36 11.2 IMPEDANCE AU POINT COURANT D'UNE POUTRE LIBRE-LIBRE La fig. 11.2.1 représente une poutre libre-libre excité par la force sinusoïdale 'o = F0ei)t à la distance ja dtune extrémité. gia a I- F0 Fig. 11.2.1 L'impédance au point courant est défini par - Force accélération (11.2.1) d ! où: z - /.L F0 w2W0 où: le déplacement transversal à ltorigine Ño = W0eWt
37 11.2.1 IMPEDMCE DE LA POUTRE D'EULER-BER1OUILLI Reprenons l'équation de déplacement transversal d'une poutre Euler-Bernouilli: 4. - Ñ (*) w ax4 (11.2.2) d' où: (n ) - E*r2 On peut écrire (11.2.2) sous la forme: d4 - W(x) - (n ) W(x) = O dx4 (11.2.3) La solution de (11.2.3) est alors W(x) = ( + + c*e_n )C + d*enx) (11.2.4) A partir de (11.2.4), on peut écrire aussi la solution Ñ sous la forme: Ñ = (p*cosh(fl*x) + Q*cos(n*x) + R*sinh(n*x) + S*sin(n*x))ejwt (II. 2 . 5) OÙ P, Q* R*, et S comme a*, b*, c* et d* peuvent être déterminer par les conditions aux limites.
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113 pw2a4 E*r2 Désormais, on déno
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115 + Y [ X (ß2U2 + ßU3) + x2(ß3
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ccccccccccccccccccccccccccccccccccC
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119 V( J.4)=-0. 833332935969034738E
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123 Fig. V.2.12 Impe'dance d'une po
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125 Fig. V.2.1& Impédance d'une po
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129 organigramme V.3.1 (Debut) * va
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131 V.4 OBTENTION DES MODULES DE YO
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133 1ca1cu1e. Y avec la poutre cout
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135 Fig. V.4.1 (a) moduLe de Young
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139 Fig. V.4.3 (a) ModuLe de Young
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Fig. V.4.4 (a) Module de Young modu
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143 V.5 LISSAGE DES COURBES PAR DES
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147 In C13 = C31 = -2j E [Re(E)Re(w
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Fig. VI.2.3 (c) ModuLe de Coulomb m
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173 Fig. VI.2.4 (a) module de Young
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175 VII. EXEMPLE DE VALIDATION VII.
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177 A l'aide de la procédure décr
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180 Fig. VII.1.5 (a) Module de Youn
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182 Fis. VII.1.7 (a) module de Youn
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184 cisaillement doit être pris en
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186 Gay, D.: "Influence des effets
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188 W. Swallow: "An Improved Method
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190 Université de Leuven, 1979. [4
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192 Sons, Inc., Newyork-London-Sydn
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:194 [76) D.I.G. Jones: "Temperatur
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196 11.2.2 Impédance de la poutre
Page 197:
dernière page de la thèse AUTORIS
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