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2 GrundlagenPlummer und Phillips (2003) wenden in ihrem Energie- und Massenbilanzmodell eine Parametrisierungnach Paterson (2001) mit dimensionslosen Transferkoeffizienten zur Modellierungder turbulenten Flüsse an:Q K = ρ L · c pL · k K · v · (T L − T s ) (2.15)ρ L Dichte der Luft [kg/m 2 ]c pL spezifische Wärmekapazität der Luft, bei konstantem Druck [J/(kg·K)]k K bulk“ Transferkoeffizient [-]”v Windgeschwindigkeit [m/s]T L Lufttemperatur [K]Oberflächentemperatur des Schnees [K]T sfür den fühlbaren Wärmestrom undQ L = ρ L · k L · v · (λ v + λ f ) · (e L − q s ) (2.16)ρ L Dichte der Luft [kg/m 2 ]k L bulk“ Transferkoeffizient [-]”v Windgeschwindigkeit [m/s]λ v spezif. Verdampfungswärme [J/kg]λ f spezif. Kondensationswärme [J/kg]e L Wasserdampfdruck der Luft [mbar]Wasserdampfdruck der Luft über dem Schnee [mbar]e sfür den latenten Wärmestrom.Paterson (2001) gibt für die Transferkoeffizienten für Eis einen ca. 30 % größeren Wert alsfür Schnee an.Oberfläche k K k LSchnee 0.00130 - 0.00166 0.00150 - 0.00204Eis 0.00190 - 0.00390 0.00220 - 0.00390Schnee / Eis 0.00200 0.00200Tabelle 2.5: Dimensionslose Transferkoeffizienten für schmelzende Schnee- und Eisoberflächen nachverschiedenen Autoren, aus Paterson (2001)22