Logística: Matemáticas y Ejército I. - Universidad de Zaragoza
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Veamos un ejemplo numérico:<br />
a.- La energía <strong>de</strong> ligadura <strong>de</strong>l 92 U 235<br />
Masa <strong>de</strong> un protón = 938,26 MeV = 1,6726x10 -27 kg<br />
Masa <strong>de</strong> un neutrón = 939,55 MeV = 1,6749x10 -27 kg<br />
Masa <strong>de</strong> los componentes 92 U 235 : 92x938,26 + (235-92)x939,55 =<br />
220.675,57 MeV<br />
Masa <strong>de</strong>l 92U235 = 218.936,36 MeV<br />
Energía <strong>de</strong> Ligadura = 220.675,57–218.936,36 = 17.392,1 MeV<br />
Energía <strong>de</strong> enlace por nucleón <strong>de</strong>l 92 U 235 = 17.392,1/235 = 7,4 MeV/<br />
nucleón<br />
b.- La Reacción 92 U 235 + n → 92 U 236 → 36 Kr 94 + 56 Ba 140 + 2n<br />
Masa <strong>de</strong> los componentes <strong>de</strong>l 36 Kr 94 = 36x938,26+(94-36)x239,55 =<br />
88.271,26 MeV<br />
Masa <strong>de</strong>l 36 Kr 94 = 87.496,982 MeV<br />
Energía <strong>de</strong> ligadura por nucleón <strong>de</strong>l 36 Kr 94 =(88.271,26-87.496,982)/94<br />
= 8,237 MeV<br />
Masa <strong>de</strong> los componentes <strong>de</strong>l 56 Ba 140 = 56x938,26+(140-56)<br />
x939,55=131.464,76 MeV<br />
Masa <strong>de</strong>l 56 Ba 140 = 130.322,52 MeV<br />
Energía <strong>de</strong> ligadura por nucleón <strong>de</strong>l 56 Ba 140 = (131.464,76-<br />
130.322,52)/140= 8,159 MeV<br />
Los productos <strong>de</strong> fisión están más ligados que el original, sobra<br />
energía.<br />
c.- El proceso <strong>de</strong> fisión (utilizando el ejemplo puesto anteriormente)<br />
Masa <strong>de</strong>l 92 U 235 + masa <strong>de</strong> 1 neutrón = 218.936,36 + 939,55 =<br />
219.875,91 MeV<br />
Masa <strong>de</strong>l 92 U 236 = 219.869,35 MeV<br />
Energía <strong>de</strong> excitación <strong>de</strong>l 92 U 236 = 219.875,91 - 219.869,35 = 6,56 MeV<br />
Energía umbral para la fisión <strong>de</strong>l 92 U 236 = 5,8 MeV<br />
La fisión es energéticamente posible y el núcleo se divi<strong>de</strong> en dos<br />
Masa <strong>de</strong>l 36 Kr 94 = 87.496,982 MeV<br />
Masa <strong>de</strong>l 56 Ba 140 = 130.322,52 MeV<br />
Masa <strong>de</strong> 2 neutrones = 1.879,1 MeV<br />
Masa <strong>de</strong> los productos formados = 219.698,6<br />
Energía liberada en la fisión = 219.875,91 – 219.698,6 = 177,31 MeV<br />
Esta energía liberada es la energía cinética <strong>de</strong> los productos <strong>de</strong> fisión y<br />
<strong>de</strong> los neutrones que finalmente se convierte en calor. A<strong>de</strong>más en la fisión se<br />
liberan otras radiaciones como por ejemplo la radiación gamma. Los productos<br />
<strong>de</strong> fisión son radiactivos y sufren <strong>de</strong>sintegraciones que también liberan más<br />
energía. En promedio una fisión libera unos 200 MeV. Un resumen promedio<br />
<strong>de</strong> la energía en juego en la fisión podría ser la siguiente:<br />
Energía cinética <strong>de</strong> los Productos <strong>de</strong> fisión 166 MeV<br />
Energía <strong>de</strong> la radiación gamma instantánea 8 MeV<br />
Energía <strong>de</strong> la radiación gamma retardada 7 MeV<br />
Energía <strong>de</strong> la radiación beta 7 MeV<br />
Energía cinética <strong>de</strong> los neutrones 5 MeV<br />
Balance parcial <strong>de</strong> la energía 193 MeV<br />
Antineutrinos 10 MeV<br />
Energía total liberada 203MeV<br />
Los antineutrinos, que se producen en los procesos beta, se escapan <strong>de</strong>l<br />
reactor interaccionan débilmente e incluso pue<strong>de</strong>n atravesar la tierra entera<br />
sin interaccionar.<br />
86 ARMAS Y CUERPOS<br />
El balance energético es una<br />
condición necesaria para que sea<br />
posible la fisión pero no es suficiente.<br />
Una segunda condición, a<strong>de</strong>más <strong>de</strong><br />
la energética, es que el nucleido que<br />
se fisiona sea un núcleo fuertemente<br />
<strong>de</strong>formado, en otras palabras tenga<br />
una forma que le permita dividirse<br />
en dos fragmentos, para ello se <strong>de</strong>be<br />
tener en cuenta que los núcleos<br />
son muy dinámicos, sus nucleones<br />
realizan toda clase <strong>de</strong> movimientos,<br />
individuales y colectivos; vibran,<br />
giran, rotan, se mueven conjuntos<br />
<strong>de</strong> nucleones <strong>de</strong> una parte a otra <strong>de</strong>l<br />
núcleo, etc. La mayor parte <strong>de</strong> los<br />
núcleos son esféricos o elipsoidales,<br />
pero hay algunos en los que la forma<br />
es más parecida a la <strong>de</strong> una pera<br />
o <strong>de</strong> un globo alargado como el<br />
que usan los niños que tienen una<br />
parte <strong>de</strong>lgada y otra gruesa que<br />
pue<strong>de</strong>n intercambiarse al presionar<br />
el globo. En estos núcleos, a<strong>de</strong>más <strong>de</strong><br />
girar alre<strong>de</strong>dor <strong>de</strong> su eje <strong>de</strong> simetría<br />
y vibrar, conjuntos <strong>de</strong> nucleones<br />
están constantemente pasando <strong>de</strong><br />
la parte mayor volumen a la <strong>de</strong><br />
menor, invirtiéndose la situación.<br />
Esto suce<strong>de</strong> tan sólo aunos pocos<br />
nucleidos. Es pues perfectamente<br />
posible que si uno <strong>de</strong> estos núcleos<br />
absorbiese un neutrón, y el nuevo<br />
núcleo formado se encontrase en un<br />
estado excitado, esos movimientos<br />
estén incrementados y sea posible su<br />
división en dos fragmentos, que por<br />
lo general serán <strong>de</strong>siguales en masa<br />
pues una parte correspon<strong>de</strong>rá a la <strong>de</strong><br />
mayor número <strong>de</strong> nucleones y la otra<br />
a la <strong>de</strong> menor. El proceso pue<strong>de</strong> verse<br />
esquematizado en la figura 3.<br />
Una tercera condición sería la<br />
capacidad <strong>de</strong> un núcleo <strong>de</strong> absorber un<br />
neutrón e incorporarlo a su estructura.<br />
Este proceso suele suce<strong>de</strong>r con<br />
neutrones térmicos, que son aquellos<br />
cuya energía cinética correspon<strong>de</strong><br />
a la energía térmica, E= (3/2) kT,<br />
medioambiental (T ~ 290 ºK), y tienen<br />
una energía cinética <strong>de</strong> alre<strong>de</strong>dor <strong>de</strong><br />
los 0,025 eV. que correspon<strong>de</strong> a una<br />
velocidad <strong>de</strong> 2.200m/s. El neutrón,<br />
al no tener carga eléctrica cuando<br />
se acerca a un núcleo choca con él y<br />
su comportamiento es semejante al