View/Open - JUWEL - Forschungszentrum Jülich

5.2 Übergang zum Fernfeld 77
dern lokalisierte Licht erreicht Intensitäten, die dem 2,5-fachen des Mittelwerts
entsprechen. Im Übergangsbereich (b) ist besonders in den Punkten, an denen
Kraterränder zusammenstoßen, die Intensität am größten. Im Vergleich zum
Mittelwert im Nahfeld erhöht sich an diesen Stellen die Intensität um das 5-fache.
Die Lichtlokalisierungen im Fernfeld (c) sind in dem gezeigten Bild sogar 7-mal
größer als der Mittelwert aus der Nahfeldmessung. Offenbar sorgt nicht nur
die lokale Struktur für eine Lokalisierung des Lichts, z. B. an den Kraterrändern,
sondern auch das Zusammenspiel mehrerer Kraterstrukturen bewirkt eine
Fokussierung des Lichts einige Mikrometer über der texturierten Oberfläche.
������������������������������������������������
���
���
���
���
���
�������
��������
���
����� ���� ���� ���� ����� ���
����������������������������������������������
��������
Abbildung 5.15: Normierter Mittelwert des evaneszenten Anteils in Abhängigkeit vom
Anteil der gemessenen Topographie zur Gesamtfläche. Betrachtet ist ein
20 μm × 20 μm großes Messfeld bei einer Wellenlänge von 473 nm. Der
Abstand der Nahfeldsonde zur Oberfläche ist stetig in 200 nm Schritten
erhöht worden. Die rote Schraffur markiert den Wertebereich, der als
Messrauschen interpretiert wird.
Bevor auf diesen Aspekt noch weiter eingegangen werden soll, stellt sich die
Frage, was mit dem evaneszenten Anteil in Abhängigkeit vom Abstand zur
Oberfläche passiert. Ein 20 μm × 20 μm großes Messfeld wird dazu wiederholt
mit einer schrittweisen Erhöhung des Abstands um ca. 200 nm vermessen. Aus