Mécanismes d'évolution de texture au cours du recuit d'alliages de ...

énergie relative
1.2
1
0.8
0.6
0.4
0.2
0
0 0.2 0.4 0.6 0.8 1 1.2
Figure 6-20: Fonction d'énergie pour les joints
de flexion de faible désorientation dans les
matériaux cubiques, d'après Read et Shockley
[Rea53]
Chapitre 6: Croissance de grains
Fonction d'énergie normalisée:
=m m. = m si m
É nergie relative:
1−ln
,si m m joint à l'énergie maximale γm
rapport de l'énergie γ du
D ésorientation relative: rapport de l'angle de
désorientation θ à l'angle définissant les
joints de fortes désorientations θm .
Il faut toutefois garder à l'esprit que la définition de « faible désorientation » basée sur un
critère d'angle est assez réductrice. En particulier, il est à souligner que pour un cristal
hexagonal:
désorientation relative
– la désorientation maximum autour d'un axe de type [00.1] est de 30°,
– la désorientation maximum autour d'un axe de type est de 90°.
Un exemple de modélisation utilisant la fonction définie précédemment avec θm=30° est
montré sur la figure 6-21. L'évolution de texture atypique que l'on peut y observer résulte
d'une quasi incapacité des joints d'axe de désorientation [00.1] à se mouvoir, ce qui
résulte en une rétention, puis un renforcement exagéré de la composante majoritaire de
texture initiale. On peut également observer sur cette figure l'effet d'une totale isotropie de
l'énergie des joints (c'est à dire γ=γm, quel que soit θ). La simulation dont les résultats sont
exposés en figure 6-21 a été réalisée, avec corrélation dans les mêmes conditions que
celle montrée en figure 6-18 (θm=15° sur la figure 6-18), en comparaison avec cette
dernière figure, on note que l'évolution dans des conditions isotrope provoque:
– premièrement, une croissance préférentielle des grains les plus gros, dont l'orientation
est {φ1=0°, Φ=30°, φ2=15°}
– deuxièmement, comme cet avantage de taille est atténué par l'effet de remise à
l'échelle, un étalement de la texture.
Ces deux évolutions de texture ne sont pas satisfaisantes, mais donnent un aperçu des
bornes envisageables pour θm. Par la suite, nous utiliserons principalement un critère de
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