download completo - SET - USP
download completo - SET - USP
download completo - SET - USP
Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
92<br />
Carlos Humberto Martins & Helena M. C. Carmo Antunes<br />
Desta classe de elementos, nota-se que na análise de placas delgadas que o DKT<br />
tem-se mostrado seguro e numericamente preciso em variadas análises estáticas e<br />
dinâmicas, como pode ser observado em BATOZ.<br />
A formulação do elemento DKT baseia-se em BATOZ e JEYACHANDRABOSE<br />
(1985). Porém detalhes da formulação da matriz de rigidez desse elemento finito<br />
envolvem complexas expressões. Portanto, apresenta-se aqui uma formulação sucinta.<br />
A teoria de placas com consideração de deformação por esforço cortante é o ponto<br />
de partida para a formulação. A hipótese clássica de Kirchhoff para placas delgadas<br />
(“pontos da placa originalmente normais à superfície média indeformada, permanecem<br />
normais à superfície média deformada”), é imposta discretamente ao longo dos lados do<br />
elemento. A parcela da energia de deformação relativa ao esforço cortante é finalmente<br />
desprezada, havendo a convergência para o modelo clássico de Kirchhoff para placas<br />
delgadas.<br />
Sendo assim, ao se considerar somente a energia de deformação referente à<br />
flexão, teremos a expressão da energia de deformação para um elemento dada por:<br />
1 t<br />
U = ∫ { k} [ D] { k}<br />
dYdZ<br />
( 1 )<br />
f<br />
2<br />
A<br />
Para a obtenção da matriz de rigidez do elemento DKT, admitem-se inicialmente<br />
as seguintes hipóteses :<br />
a) As rotações β Y e β Z variam quadraticamente no elemento.<br />
b) A hipótese de Kirchhoff é imposta nos pontos nodais dos vértices e nos pontos<br />
médios dos lados.<br />
- Nós dos vértices (Nós 1,2 e 3 )<br />
⎡β<br />
+ ⎤<br />
{ γ}<br />
= ⎢<br />
⎣β<br />
+<br />
⎥<br />
⎦<br />
= ⎡ ⎣ ⎢ ⎤ Y<br />
w<br />
' Y<br />
0<br />
⎦ ⎥ ( 2 )<br />
Z<br />
w<br />
' Z<br />
0<br />
- Nós do meio de lado (Nós 4,5 e 6 )<br />
β sk<br />
+ w<br />
' sk<br />
= 0 ( 3 )<br />
Figura 11 - Disposição dos nós e coordenadas adimensionais ξ e η<br />
do elemento triangular DKT<br />
c) A variação de w é cúbica ao longo dos lados do elemento.<br />
Em coordenadas genéricas, a função w num lado ij qualquer fica:<br />
3 1 3 1<br />
w' sk<br />
=− wi<br />
− w' si+ w<br />
j<br />
− w'<br />
2l<br />
4 2l<br />
4<br />
ij<br />
ij<br />
sj<br />
( 4 )<br />
d) Impõem-se uma variação linear β n (rotação na direção normal), ao longo dos lados.<br />
Cadernos de Engenharia de Estruturas, São Carlos, v. 9, n. 38, p.83-106, 2007