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92<br />

Carlos Humberto Martins & Helena M. C. Carmo Antunes<br />

Desta classe de elementos, nota-se que na análise de placas delgadas que o DKT<br />

tem-se mostrado seguro e numericamente preciso em variadas análises estáticas e<br />

dinâmicas, como pode ser observado em BATOZ.<br />

A formulação do elemento DKT baseia-se em BATOZ e JEYACHANDRABOSE<br />

(1985). Porém detalhes da formulação da matriz de rigidez desse elemento finito<br />

envolvem complexas expressões. Portanto, apresenta-se aqui uma formulação sucinta.<br />

A teoria de placas com consideração de deformação por esforço cortante é o ponto<br />

de partida para a formulação. A hipótese clássica de Kirchhoff para placas delgadas<br />

(“pontos da placa originalmente normais à superfície média indeformada, permanecem<br />

normais à superfície média deformada”), é imposta discretamente ao longo dos lados do<br />

elemento. A parcela da energia de deformação relativa ao esforço cortante é finalmente<br />

desprezada, havendo a convergência para o modelo clássico de Kirchhoff para placas<br />

delgadas.<br />

Sendo assim, ao se considerar somente a energia de deformação referente à<br />

flexão, teremos a expressão da energia de deformação para um elemento dada por:<br />

1 t<br />

U = ∫ { k} [ D] { k}<br />

dYdZ<br />

( 1 )<br />

f<br />

2<br />

A<br />

Para a obtenção da matriz de rigidez do elemento DKT, admitem-se inicialmente<br />

as seguintes hipóteses :<br />

a) As rotações β Y e β Z variam quadraticamente no elemento.<br />

b) A hipótese de Kirchhoff é imposta nos pontos nodais dos vértices e nos pontos<br />

médios dos lados.<br />

- Nós dos vértices (Nós 1,2 e 3 )<br />

⎡β<br />

+ ⎤<br />

{ γ}<br />

= ⎢<br />

⎣β<br />

+<br />

⎥<br />

⎦<br />

= ⎡ ⎣ ⎢ ⎤ Y<br />

w<br />

' Y<br />

0<br />

⎦ ⎥ ( 2 )<br />

Z<br />

w<br />

' Z<br />

0<br />

- Nós do meio de lado (Nós 4,5 e 6 )<br />

β sk<br />

+ w<br />

' sk<br />

= 0 ( 3 )<br />

Figura 11 - Disposição dos nós e coordenadas adimensionais ξ e η<br />

do elemento triangular DKT<br />

c) A variação de w é cúbica ao longo dos lados do elemento.<br />

Em coordenadas genéricas, a função w num lado ij qualquer fica:<br />

3 1 3 1<br />

w' sk<br />

=− wi<br />

− w' si+ w<br />

j<br />

− w'<br />

2l<br />

4 2l<br />

4<br />

ij<br />

ij<br />

sj<br />

( 4 )<br />

d) Impõem-se uma variação linear β n (rotação na direção normal), ao longo dos lados.<br />

Cadernos de Engenharia de Estruturas, São Carlos, v. 9, n. 38, p.83-106, 2007

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