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Eliete Pereira - LEPTEN - Universidade Federal de Santa Catarina

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2 REVISÃO BIBLIOGRÁFICA 9diferente se o fluxo <strong>de</strong> calor estiver na direção aço inoxidável e alumínio. Nho (1990)pesquisou o efeito direcional do fluxo <strong>de</strong> calor na condutância térmica <strong>de</strong> contato em relaçãoa placas <strong>de</strong> níquel, aço inoxidável e alumínio; sua pesquisa revelou que a condutânciatérmica <strong>de</strong> contato possui um efeito direcional menor entre as placas <strong>de</strong> alumino e níquel oque não é averiguado entre junções <strong>de</strong> alumínio e aço inoxidável e <strong>de</strong> níquel e açoinoxidável. Embora este fenômeno não seja ainda explicado microscopicamente, o mo<strong>de</strong>lomacroscópico empregado por Clausing (1966) revela que a tensão térmica po<strong>de</strong> ser a fontedo efeito direcional da condutância <strong>de</strong> calor. Uma das referências citadas por ele mostra queo fluxo <strong>de</strong> calor no sentido aço e alumínio chega a ser cinco vezes maior em relação àdireção inversa. A partir dos dados experimentais apresentado por ele, mostrou-se que ainfluência direcional <strong>de</strong>saparece se a tensão térmica for suficientemente pequena.Cooper, et al. (1968) e Yovanovich (1982), no cálculo da condutância térmica <strong>de</strong>contatos entre duas superfícies, assumiram que as rugosida<strong>de</strong>s das superfícies em contatosofrem uma <strong>de</strong>formação plástica. Assumiram também que a altura das rugosida<strong>de</strong>s dassuperfícies obe<strong>de</strong>cem uma distribuição Gaussiana e que os fenômenos termo-físicos queocorrem entre duas superfícies rugosas em contato po<strong>de</strong>m ser mo<strong>de</strong>lados como umasuperfície rugosa rígida penetrando em uma superfície macia e lisa.Roca e Mikic (1972) estudaram o efeito da rugosida<strong>de</strong> da superfície na resistênciatérmica total <strong>de</strong> juntas aparafusadas. O aumento da rugosida<strong>de</strong> po<strong>de</strong> aumentar, diminuir ouaté mesmo manter constante a resistência total. Uma vez que a distribuição <strong>de</strong> pressão éconhecida, é possível calcular a condutância <strong>de</strong> contato interfacial e a resistência total dajunta. Para calcular a distribuição <strong>de</strong> tensão entre os dois discos em contato, foi utilizada aanálise <strong>de</strong> tensão do plano médio. Para isso eles assumiram as seguintes hipóteses: osdiscos têm uma <strong>de</strong>formação elástica enquanto que as rugosida<strong>de</strong>s <strong>de</strong>formação plástica; adistribuição das alturas da rugosida<strong>de</strong> em relação ao plano médio é gaussiana; o contato ésimétrico em relação ao eixo do centro da área em contato e ambos os discos apresentamas mesmas dimensões, materiais e distribuição <strong>de</strong> carga.Yip (1972) assumiu que a resistência térmica <strong>de</strong> uma junta aparafusada po<strong>de</strong> serexpressa como a soma da resistência <strong>de</strong> micro e macro contato e que a resistência globaldos micro contatos é a soma das resistências <strong>de</strong> todos os micros contatos em paralelo. Estepesquisador <strong>de</strong>terminou a resistência térmica do micro contato para três diferentesdistribuições <strong>de</strong> pressão: uniforme, linear e parabólica. Chegou à conclusão <strong>de</strong> que a nãouniformida<strong>de</strong>da distribuição <strong>de</strong> tensão não afeta a resistência térmica do micro contatos.Mikic (1974) propôs uma correlação elástica <strong>de</strong> condutância térmica entre duasplacas em contato, consi<strong>de</strong>rando as asperezas <strong>de</strong>ssas superfícies como esferas e<strong>de</strong>terminando a área do contato entre elas pela teoria <strong>de</strong> Hertz.

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