Eliete Pereira - LEPTEN - Universidade Federal de Santa Catarina

2 REVISÃO BIBLIOGRÁFICA 21PHv⎛⎞⎜= ⎜⎜ ⎟⎜ C ⎜ ⎟⎝ ⎝ m ⎠ ⎠1+0,071C2⎟P ⎟C2⎛1,62 σ ⎞1 ⎟1. (2.25)Os valores de C 1 e C 2 utilizados neste trabalho serão apresentados no capítuloreferente aos dados experimentais.Hegazy (1985), apud Mantelli e Yovanovich (2002), concluiu que o modelo semostrou preciso em relação aos dados experimentais por ele obtido. As superfícies por eleestudadas são relativamente lapidadas. A rugosidade de uma das superfícies foi obtida apartir do bombardeamento de microesferas do mesmo material da superfície. O parâmetrode rugosidade das superfícies dos contatos estudados está entre σ/m= 8,2 e 12,4 µm parainterfaces muito lisas e 38,3 e 59,8 µm para interfaces muito rugosas. Já a temperatura dainterface variou de 99 a 178 °C e a pressão de contato de 0,45 a 890 MPa.Mikic (1974), como já foi dito anteriormente, propôs uma correlação assumindo queos contatos se deformam elasticamente. Utilizando a teoria de Hertz, este autor chegou aseguinte expressão:hcσ ⎛ P 2 ⎞= 1,55ksm ⎜E ' m ⎟⎝ ⎠0,94, (2.26)onde E’ é o modulo de elasticidade, o qual é determinado pela seguinte equação, onde ν é arazão de Poisson, os índices 1 e 2 se referem as superfícies:E ' =EE E1 22 2( 1− ν ) + E ( 1−ν)2 1 1 2. (2.27)É importante observar que a pressão de contato considerada nos dois modelosapresentados aqui é uniforme ao longo de toda a área de contato. Assume-se também queo contato é espalhado ao longo de toda a área das superfícies. Porém, a partir do estudoaqui realizado, observa-se que a pressão no contato é variável com o raio ao longo dasuperfície e, portanto não é uniforme, sendo que o contato deixa de existir na região dasbordas das superfícies. Mais adiante neste trabalho, as correlações citadas acima serãoassociadas a uma distribuição não uniforme de pressão e estes resultados serãocomparados com resultados experimentais.