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122 KAPITEL 8. DISKUSSION
und +45° /-45°). Verantwortlich hierfür ist die Tatsache, dass in einigen Fällen die
photostationäre Phasenmodulation geringer ausfällt als im anfänglich induzierten
Zustand (Abb. 6.5). Das legt die Vermutung nahe, dass beim AHB-Prozess eine
stärker modulierte Doppelbrechung induziert wird als beim AR-Prozess.
• Der Wert der exponentiellen Zeitkonstanten τi steigt in 7 von 8 Fällen mit dem Index
i an und spiegelt damit sehr gut die chronologische Reihenfolge der konsekutiven
Prozesse wieder.
8.3.2 Hoch- und semi-konzentrierte Azosysteme
Merkmale von Phasen- und Oberflächengittern
Es wurde zunächst die starke Abhängigkeit der holographisch induzierten Gitter von der
Polarisationskonfiguration herausgestellt. Dabei zeigte sich bei langen Anregungszeiten
und einer Gitterkonstanten von Λ=765nm, dass die Modulationstiefe eines Oberflä-
chengitters und seine zugehörige Beugungsintensität tendenziell genau dann hohe Werte
annehmen, je kleiner der Winkel zwischen der Einfallsebene der interferierenden Strahlen
und deren Polarisationsvektoren ist (Abb. 6.6 und Tab. 6.7). Zudem konnte der Beweis
erbracht werden, dass dem Oberflächengitter ein Phasengitter überlagert ist, dessen Wir-
kung besonders in der anfänglichen Anregungszeit sehr dominant ist (Abb. 6.9). Weiterhin
erkennt man, dass das Wachstum des Oberflächengitters unter den gegebenen experimen-
tellen Bedingungen erst mit einer Verzögerung von einigen 10 Sekunden beginnt. Dieser
Effekt erwies sich aus zweierlei Hinsicht als äußerst vorteilhaft:
• Durch das konsekutive, d.h. zeitversetzte Wachstum beider Gittertypen konnte die
aus der Matrixtheorie nach Lagugne-Labarthet et al. abgeleitete Vorhersage bestä-
tigt werden, nach der ein induziertes Phasengitter aufgrund einer (RCP / LCP)-
Anregung linear polarisiertes Licht in zirkular polarisiertes Licht überführt (Gln.
2.36). Dieser Effekt verschwand mit zunehmender Stärke des Oberflächengitters.
• Das verzögert einsetzende Wachstum der Oberflächenmodulation führt zu einem lo-
kalen Minimum in der transmittierten Beugungseffizienz. Diese Tatsache unterstützt
die Vermutung einer kompensierenden Beugungswirkung zwischen beiden Gitterty-
pen infolge einer Phasenverschiebung φ. Die Möglichkeit einer sofortigen Relaxation
des Phasengitters nach Erreichen der maximalen Modulation wird einerseits ausge-
schlossen wegen der stetig steigenden Beugungseffizienz in Reflexionsrichtung (Abb.
6.9). Zudem wies ein hergestelltes Azogitter, dessen Anregung bei Erreichen des