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130 KAPITEL 8. DISKUSSION
der holographischen (RCP / LCP)-Anregung verschwindet.
Bei der Konfiguration (RCP / LCP) führt die Annahme einer relativen Phasenverschie-
bung φ ebenfalls zu einer guten Kurvenanpassung. Allerdings ergibt sich auch hier ein
Widerspruch mit dem skizzierten Modell im photostationären Zustand. Den Ergebnissen
der Anpassung nach beginnt der zeitliche Verlauf der Phasendifferenz beider Doppelbre-
chungsgitter bei φ0 =0und strebt einem Wert von π entgegen. Dies bedeutet, dass beide
Phasengitter sowohl zu Beginn als auch nach recht kurzer Anregungsdauer identisch po-
sitioniert sind. Während sich in diesem Fall beide Gitter relativ zum Oberflächengitter
verschieben, geschieht dies in den beiden zuvor diskutierten Konfigurationen nur für das
auf die s-Komponente wirkende Gitter. Die Ursache hierfür könnte in der polarisationsver-
ändernden Eigenschaft des (RCP / LCP)-Phasengitters hinsichtlich der 1. Beugungsord-
nung liegen (Kap. 6.3.1, Abb. 6.10). Entsprechend Gleichung 2.35 ändert sich bei einem
Teil der zirkular polarisierten, interferierenden Anregungsstrahlung der Drehsinn. Folglich
ergibt sich ein Interferenzzustand aus 4 Laserstrahlen der Wellenlänge λ =488nm, deren
resultierendes Anregungsmuster auf die Azoschicht wirkt. Die Zeitkonstante τp der Phasenverschiebung
φ p
0 liegt hierbei mit τp =15sunterhalbderpolarisationsverändernden
Wirkzeit von mindestens t =35s.
Der eben beschriebene Effekt könnte auch dafür verantwortlich sein, dass das Argument
der Exponentialfunktion mit Index 2 innerhalb der Phasengitterfunktion in Tabelle 6.7
mit der 2. Potenz und nicht wie in den anderen drei Fällen mit der 1. Potenz verläuft.
8.4 Anwendungen
Opto-optischer Schalter
Die Funktionsweise eines opto-optischen Schalter in Azo-Seitenkettenpolymeren wurde auf
zweierlei Weise in Kapitel 7.1 und 5.1 demonstriert. Das Schaltprinzip lässt sich sowohl
durch eine induzierte Doppelbrechung als auch durch ein holographisch induziertes Gitter
erzeugen. Im Hinblick auf technologische Anwendungen sollte es durch Änderungen der
experimentellen Anordnung, wie z.B. schnellere Photodetektoren, optimale Wellenlänge
zur Photoisomerisierung und Miniaturisierung, möglich sein, die Grenzen dieses Materi-
als detaillierter zu prüfen. Das entscheidende Kriterium eines jeden Schalters ist hierbei
seine Ansprechzeit. Die Reaktionszeiten der Photoisomerisierung der Azogruppe liegen
in der Größenordnung von Pikosekunden [4], so dass ein auf Azomolekülen basierender
elektro-optischer Modulator im THz-Bereich bereits im Jahre 2002 nachgewiesen werden
konnte [139]. Hinsichtlich der Löschzeit zeigten die Experimente, das die Azopolymere