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94 KAPITEL 6. ERGEBNISSE BEI HOLOGRAPHISCHER BELEUCHTUNG<br />
Abbildung 6.17:<br />
Einfluss einer transparenten Deckschicht auf den synchronen Verlauf der Beugungseffizienzen<br />
in Transmission und Reflexion (Ar + :+45°/ -45°, Λ=2000nm, I =177mW/cm2). a) ohne Deckschicht: (1) nahezu synchroner Kurvenverlauf, (2) asynchroner Kurvenverlauf;<br />
b) mit Deckschicht: durchgängig synchron.<br />
Wachstumsfunktion der periodisch induzierten Doppelbrechung <strong>bei</strong> unter-<br />
drückter Oberflächenmodulation für verschiedene Anregungskonfigurationen<br />
Die Entwicklung der Phasengitters <strong>bei</strong> Unterdrückung des Oberflächenreliefs soll nun für<br />
vier ausgewählte Anregungskonfigurationen in hoch konzentriertem PAzo genauer unter-<br />
sucht. Dies erfolgt erneut anhand der orthogonalen Polarisationsanteile der transmittier-<br />
ten Beugungseffizienz +1. Ordnung (vgl. Kap. 3.2.2). Bei allen Messungen betrug der<br />
Polarisationszustand des Messlasers +45°, dieGitterkonstanteΛ=1950nm und die In-<br />
tensität pro Strahl I =177 mW/cm 2. Die Probe hatte eine Schichtdicke von d =529nm<br />
und einen mittleren Brechungsindex von n =1, 667.<br />
Die Kurvenverläufe wurden numerisch auf Grundlage der Formeln aus Kap. 2.3 angepasst<br />
und sind jeweils mit den experimentellen Messkurven in den Abbildungen 6.18 bis 6.21 in<br />
einem Diagramm dargestellt. Die hierfür verwendeten zeitabhängigen Wachstumsfunktio-<br />
nen für die periodisch induzierten Doppelbrechungen ∆n (inklusive aller Gitterparameter)<br />
sind in Tabelle 6.4 zusammengefasst. Es wurde <strong>bei</strong> der numerischen Anpassung versucht,<br />
die in Tabelle 6.1 (Kap. 6.2) für gering konzentrierte Azosysteme dargestellten funktio-<br />
nalen Verläufe der Doppelbrechungen ∆np und ∆ns weitestgehend zu übernehmen. Eine<br />
detailierte Diskussion der Resultate erfolgt in Kapitel 8.