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48 KAPITEL 3. EXPERIMENTELLE METHODEN<br />
3.2 Untersuchung des Gitterwachstums <strong>bei</strong><br />
holographischer Beleuchtung<br />
3.2.1 Holograpischer Aufbau<br />
Für die Untersuchung der Wachstumsdynamik sowohl von Phasengittern als auch von<br />
Oberflächenreliefgittern wird die experimentelle Anordnung nach Abbildung 3.5 verwen-<br />
det. Das Licht zur optischen Anregung der Isomerisierungsprozesse liefert ein Ar + -Laser,<br />
der <strong>bei</strong> einer Wellenlänge von λ =488nm in der Grundmode betrieben wird (Spectra<br />
Physics, Modell 2020, Röhrenmodell2025-11 ). Das Laserlicht durchläuft zunächst einen<br />
Raumfrequenzfilter, bestehend aus einem Mikroskopobjektiv und einer Lochblende und<br />
wird anschließend mittels Sammellinse (Brennweite f =10cm)aufeinenDurchmesservon<br />
∅ =6mm kollimiert. Durch einen Amplitudenstrahlteiler erfolgt die Aufteilung in zwei<br />
kohärente Strahlen mit nahezu gleichen Intensitäten. Diese werden innerhalb der Probeno-<br />
berfläche und unter symmetrischem Einfall bzgl. der Oberflächennormalen zur Überlage-<br />
rung gebracht. Mit Hilfe von dichroitischen Linearpolarisatoren und Verzögerungsplatten<br />
Abbildung 3.5: Messaufbau zur holographischen Erzeugung von eindimensionalen Gittern<br />
in photoaktiven, dünnen Schichten.<br />
( λ<br />
2<br />
bzw. λ<br />
4 )lassensichdiePolarisationszustände<strong>bei</strong>derinterferierenderWellenunddamit<br />
die elektrische Gesamtfeldstärkeverteilung des optischen Gitters einstellen. Die Periodizi-<br />
tät des optischen Gitters ergibt sich aus dem Interferenzwinkel ϑ entsprechend Gln. (2.6)<br />
und kann durch eine Verschiebung der Probenposition entlang der Probennormalen in<br />
einem Intervall zwischen Λ=0, 49 − 2, 0 µm variiertwerden.DieBlendeunmittelbar