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124 KAPITEL 8. DISKUSSION
kommt (Abb. 6.16 und 6.22). Somit war sicher gestellt, dass die gemessene Beugungsin-
tensität vollständig von der Phasenmodulation herrührt. Ein starkes Indiz dafür ist der
charakteristische Verlauf der Beugungseffizienz (S-förmiger Anstieg mit anschließender
Sättigung). Dieser ist qualitativ vergleichbar mit dem des induzierten Phasengitters in
der Konfiguration (s / p) (Abb. 6.28), bei der nachweislich kein periodisches Oberflä-
chenrelief mit der experimentell vorgegebenen Gitterkonstante entsteht (Abb. 6.7). Ein
weiterer Hinweis für das Ausbleiben der Oberflächengitterbildung wird in dem synchronen
Kurvenverlauf zwischen der transmittierten und reflektierten 1. Beugungsordnung gese-
hen (Abb. 6.17). Wie in Abbildung 6.9 dargestellt, beginnt das Oberflächenrelief erst nach
einiger Verzögerung zu wachsen. Mit einer ähnlichen Verzögerung im Falle einer hologra-
phischen Gittererzeugung ohne Deckschicht entwickeln sich die Beugungsintensitäten in
beiden Richtungen zueinander asynchron. Die Verzögerung dauert hierbei ungefähr dop-
pelt solang, weil die Anregungsintensität nur etwa die Hälfte geringer ist wie in Fall von
Abbildung 6.9.
Das Fehlen des dem Phasengitter zugeordneten lokalen Maximums im bedeckten Azosys-
tem lässt zunächst vermuten, dass die Bildung des Phasengitters ein oberflächeninduzier-
ter Prozess sei (Abb. 6.15 b). Aufgrund der Steifigkeit der polymeren Deckschicht wird als
Ursache für den langsamen Anstieg jedoch viel mehr die eingeschränkte Möglichkeit zur
Volumenvergrößerung angesehen, ähnlich der Argumentation in Kap. 8.2 ”Induzierte Ani-
sotropie parallel zur Schichtebene” unter Deckschichteinfluss. Der in Kap. 5.1, Abbildung
5.2 dargestellte, zeitlich gestreckte Kurvenverlauf bei homogener Anregung einer bedeck-
ten Azoschicht bekräftigen die These, dass es zu einer Hemmung der induzierten Prozesse
kommt. Eine Volumenvergrößerung wird in der einschlägigen Literatur für die Photoi-
somerisierung und der anschließenden Reorientierung der Azochromophore als zwingend
notwendig angesehen.
Die in Kapitel 6.3.2.2 durchgeführte Anpassung der experimentellen Beugungseffizienzen
für bedeckte, hoch konzentrierte Azosysteme ist sehr gut gelungen (Abb. 6.18 bis 6.21).
Die Kurven ähneln qualitativ denen der gering konzentrierten Azosysteme aus Kapitel
6.2, insbesondere für die Konfiguration (p / p). Demzufolge konnten an dieser Stelle alle
bereits in Kapitel 6.2 verwendeten Funktionen der Phasenmodulation mit geringen Modi-
fikationen übernommen werden (Tab. 6.4). Unterschiede in den Konfigurationen (+45° /
-45°) und (p / p) beeinflussen lediglich deren Kurvenverläufe bei langen Anregungszeiten,
so dass die Relaxationen in den photostationären Zustand geringfügig langsamer verlau-
fen.
Bei genauer Betrachtung treten die Werte der Konfiguration (RCP / LCP) deutlich her-
vor. Deren Doppelbrechung ist die Schwächste von allen vier Fällen und die Werte der