Text anzeigen (PDF) - bei DuEPublico

24 KAPITEL 2. GRUNDLAGEN
Oberflächenreliefgitters ist möglich, jedoch stark abhängig vom jeweiligen Azosystem so-
wie von der Polarisation des zum Löschen verwendeten Laserstrahls [40]. Anders als bei
homogener Beleuchtung ist jedoch bis heute der Polarisationseinfluss beim holographisch
induzierten Materialtransport noch nicht zufriedenstellend verstanden. Abhängig davon,
ob ein elektischer Feldgradient in Richtung des Gittervektors existiert [42], ergeben sich
unterschiedliche Wachstumsgeschwindigkeiten und Modulationsstärken der induzierten
Oberflächengitter. Entscheidend für die resultierende, elektrische Feldverteilung, die man
zur Anregung verwendet, ist die Polarisationskonfiguration der interferierenden Laser-
strahlen (vgl. Kap. 2.2.2). Als Beispiel seien hier zwei unterschiedliche Konfigurationen zur
Gitteranregung genannt, deren Laserstrahlen beide orthogonal linear polarisiert sind (vgl.
Kap. 2.2.2): (+45°/−45°) und (90°/0°) 9 .Letztereerzeugteinpolarisationsmoduliertesop-
tisches Gitter mit konstanter Intensität und induziert, wenn überhaupt, ein sehr schwach
moduliertes Oberflächengitter mit halber Gitterkonstanten [43]. Die Interferenzkonfigura-
tion (+45°/ − 45°) hingegen induziert ein sehr schnell wachsendes Oberflächengitter mit
sehr großen Modulationstiefen.
Die meisten in der Literatur beschriebenen Azopolymere zeigen das Bestreben sich aus
Bereichen hoher Intensität herauszubewegen. Einzig Ramanujam et al. beschreiben bis
heute den umgekehrten Fall in amorphen Azofilmen [38]. Hierbei wird vermutet, dass die
Ursache in der Polymerstruktur zu finden ist und sich flüssigkristalline Polymerfilme in
dieser Hinsicht grundsätzlich von amorphen Filmen unterscheiden [39]. Eine Umkehr des
Fließverhaltens zeigt sich ebenfalls bei Überschreiten einer spezifischen Intensitätsschwelle
[53].
Röntgenstrahlen wurden ebenfalls zur Untersuchung der Oberflächentopographie und der
molekularen Mobilität herangezogen [46, 47]. Hierbei zeigte sich, dass bei einigen Mate-
rialien sowohl ein Oberflächengitter als auch ein Phasengitter gleicher Gitterkonstanten in
Form einer periodischen Dichteänderung entsteht [44]. Die Analyse des Gitterwachstums
in den ersten Sekunden der Bestrahlung belegte, dass sich dieses Phasengitter zeitlich
vor dem Oberflächengitter ausbildet und vermutlich während der Oberflächenmodifikati-
on erhalten bleibt [16, 45, 50]. Zudem weisen numerische Kurvenanpassungen von in-situ
gemessenen Beugungsintensitäten darauf hin, dass beide Gitter zueinander phasenver-
schoben sein könnten [48, 49, 50]. Es ist bis heute jedoch noch nicht eindeutig geklärt,
ob und für welche Anregungskonfiguration diese Phasenverschiebung φ einen konstanten
Wert besitzt [48] oder sich im Laufe des Formationsprozesses dynamisch ändert [31]. Sobo-
lewska und Miniewicz z.B. simulierten ein experimentelles Gitterwachstum, indem sie für
9 Die Zahlen in den Klammern geben jeweils die Winkel an, die die Feldstärkevektoren der beiden
interferierenden Laserstrahlen mit der Einfallsebene bilden.