VINNANDE VETANDE - Svenska Fysikersamfundet

Om vi på fotot förlänger den lineära delen av bilden och sedan på lämpligt
ställe drar en normal till cylinderaxeln enligt figuren nedan kan vi lätt avläsa
sträckor OA' och OB' som är "likformiga" med a och b ovan. Vi finner
a = 11 m, b = 23,5 mm som medför n ≈ 1,35.
Om strålarna ej är centrala blir vinklarna ej små och beräkningen gäller ej.
Denna "sfäriska" avvikelse gör att bilden inte blir en rät linje utan liknar ett
integraltecken.
7. Den kinetiska energin alfapartikeln ursprungligen hade, omvandlas till
potentiell energi . När partiklarna precis precis berör varandra har vi
1 Z1e
⋅ Z 2e
Wk
= Wp
= ⋅
4πε
0 r1
+ r2
Använder vi det givna uttrycket för kärnradierna har vi
2
e Z1Z
2 1
−12
Wk
= ⋅
= 4,
1⋅10
J = 26 MeV
1/
3 1/
3
−15
4πε
A + A 1,
2 ⋅10
m
0
1
2
8. En ideal våg registrerar momentant tryckkraften på vågskålen. I detta fall
har denna kraft två orsaker:
dp
1. Den från de fallande korvarna överförda rörelsemängden per tid: F1
= .
dt
2. Tyngden av de korvar som redan ligger på vågskålen: F2 = mg.
Korvarna rör sig som fritt fall, d v s en korv som ursprungligen var på
höjden x har då den når vågskålen hastigheten v = 2gx
. Beteckna
längddensiteten med ρ och korvarnas sammanlagda längd med l. Massan
blir då m= ρl
. Den överförda rörelsemängden per tid just då sista korven
slår i blir
[ ]
dp dm
dl
2
F1 = = v = ρ v = ρv
= ρ ⋅ 2gl
= 2mg
dt
dt
dt
Lägger vi därtill tyngden av de korvar som redan ligger på vågskålen får vi
3mg.
Svar: Om han får m kg korv får han betala för 1,5m kg, d v s han får betala
50% för mycket.
175