Untersuchung mikromagnetischer Strukturen in dünnen Schichten
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2 MIKROMAGNETISMUS KLEINER TEILCHEN 20<br />
2.3 Mikromagnetische Energie e<strong>in</strong>facher Domänenkonfigurationen<br />
Nach Berücksichtigung der energetischen Beiträge der Domänenwände zur mikromagnetischen<br />
Energie, können e<strong>in</strong>ige, zum Teil bereits oben betrachtete, Domänenkonfigurationen<br />
<strong>in</strong> den Co/Cu(001)-Mikrostrukturen quantitativ h<strong>in</strong>sichtlich ihrer Gesamtenergie<br />
analysiert werden (s. Abb. 5).<br />
Abbildung 5: Verschiedene e<strong>in</strong>fache Domänenstrukturen <strong>in</strong> den Co/Cu(001)-Quadraten: (a) e<strong>in</strong>domäniger<br />
Zustand, (b) e<strong>in</strong> aus zwei antiparallel magnetisierten Domänen bestehendes Quadrat, (c)<br />
Landau-Lifshitz-Struktur, (d) Zwei-Domänenzustand unter E<strong>in</strong>bau e<strong>in</strong>er 90o-Wand, (e) Drei-Domänenzustand<br />
unter E<strong>in</strong>bau zweier 90o-Wände, (f) Drei-Domänenzustand mit breiterer Zentraldomäne als <strong>in</strong><br />
(e) und (g) Vier-Domänenzustand mit antiparallelen Domänen im Zentrum.<br />
In e<strong>in</strong>em e<strong>in</strong>domänigen Quadrat (s. Abb. 5a) existieren ke<strong>in</strong>e Domänenwände und se<strong>in</strong>e<br />
Energie ist ausschließlich magnetostatischer Natur. Sie ergibt sich als Funktion von<br />
Schichtdicke D und Kantenlänge l zu<br />
Ea =2D 3 M 2 �<br />
s F( l l l<br />
,0) − F ( ,<br />
D D D )<br />
�<br />
(27)<br />
Für das aus zwei antiparallel magnetisierten Domänen bestehende Quadrat (s. Abb. 5b)<br />
s<strong>in</strong>d e<strong>in</strong> reduzierter magnetostatischer Beitrag (vgl. Abb. 2) und die Domänenwandenergie<br />
e<strong>in</strong>er 180o-Wand aufzusummieren:<br />
Eb =2D 3 M 2 �<br />
s F( l<br />
D ,l<br />
D )−F(l<br />
l<br />
l l<br />
,0) + 4F ( , 0) − 4F ( ,<br />
D 2D 2D D )<br />
�<br />
� �<br />
+ lD 2 A·|K| + πDM 2 �<br />
s . (28)