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a variacional del estado de transición a la - Páxinas persoais - USC ...

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2. Métodos teóricos 67(o 2) rotaciones <strong>de</strong> <strong>la</strong> supermolécu<strong>la</strong>), 1 es negativo y los restantes son positivosy correspon<strong>de</strong>n a los modos en<strong>la</strong>zantes. El valor propio negativo correspon<strong>de</strong>al modo no en<strong>la</strong>zante asociado al vector <strong>de</strong> <strong>transición</strong> que dará lugar a unafrecuencia imaginaria. Para obtener <strong>la</strong>s funciones <strong>de</strong> partición <strong>de</strong> los <strong>estado</strong>s<strong>de</strong> <strong>transición</strong> generalizados, Q GT , hay que hacer un análisis generalizado <strong>de</strong>modos normales para los modos ligados en un conjunto <strong>de</strong> puntos tomadosa intervalos regu<strong>la</strong>res a lo <strong>la</strong>rgo <strong><strong>de</strong>l</strong> MEP, por lo que es necesario calcu<strong>la</strong>r<strong>la</strong> matriz Hessiana H(s) en dichos puntos. Para s ≠ 0 el gradiente ya no esnulo ya no se pue<strong>de</strong> hacer el tratamiento convencional <strong>de</strong> modos normales,sin embargo, <strong>la</strong>s <strong>de</strong>rivadas primeras sí son cero en <strong>la</strong>s direcciones al MEP. Enconsecuencia, se buscan los modos normales generalizados correspondientesa <strong>la</strong>s vibraciones ortogonales al MEP (son por tanto vibraciones que tienenlugar en el <strong>estado</strong> <strong>de</strong> <strong>transición</strong> generalizado). Para ello hay que proyectarfuera <strong>de</strong> <strong>la</strong> matriz H(s) <strong>la</strong>s contribuciones correspondientes al gradiente ya <strong>la</strong>s direcciones asociadas a <strong>la</strong>s tras<strong>la</strong>ciones y rotaciones infinitesimales <strong><strong>de</strong>l</strong>a supermolécu<strong>la</strong>. Los modos normales generalizados ortogonales al MEP seencuentran diagonalizando <strong>la</strong> matriz <strong>de</strong> constantes <strong>de</strong> fuerza proyectada H P (s)H P (s)(S) = [1 − P]H(s)[1 − P] (2.148)don<strong>de</strong> P es el proyector sobre el gradiente. Las frecuencias asociadas a losmodos normales, proce<strong>de</strong>nte <strong>de</strong> <strong>la</strong> diagonalización <strong>de</strong> <strong>la</strong> Hessiana proyectadaH P (s), se les <strong>de</strong>nomina frecuencias generalizadas o proyectadas.Ahora bien, <strong>la</strong> evaluación <strong>de</strong> <strong>la</strong> hessiana no es única y <strong>de</strong>pen<strong>de</strong> <strong><strong>de</strong>l</strong> sistema<strong>de</strong> coor<strong>de</strong>nadas que empleemos para <strong>de</strong>finir nuestro sistema. Así para evaluar<strong>la</strong> hessiana se necesitan puntos fuera <strong><strong>de</strong>l</strong> MEP, y <strong>la</strong> proyección <strong>de</strong> dichos puntossobre el MEP no es única. Dependiendo si se utilizan coor<strong>de</strong>nadas cartesianaso coor<strong>de</strong>nadas internas <strong>la</strong>s frecuencias <strong>de</strong> los <strong>estado</strong>s <strong>de</strong> <strong>transición</strong> generalizadoscambiarán. Como pue<strong>de</strong> apreciarse en <strong>la</strong> Figura 2.2, es un movimiento <strong>de</strong>flexión para una supermolécu<strong>la</strong> triatómica lineal se <strong>de</strong>scribe mejor si se consi<strong>de</strong>rancoor<strong>de</strong>nadas internas. Este es un factor fundamental a tener en cuentaen <strong>la</strong> evaluación <strong>de</strong> <strong>la</strong> constante <strong>de</strong> velocidad CVT.2.4.4. Efectos cuánticosLa teoría <strong><strong>de</strong>l</strong> <strong>estado</strong> <strong>de</strong> <strong>transición</strong> es originalmente clásica. Sin embargo <strong>la</strong>introducción <strong>de</strong> efectos mecanocuánticos, que dan lugar a <strong>la</strong> cuantización <strong><strong>de</strong>l</strong>os niveles <strong>de</strong> energía (y, especialmente, <strong>la</strong> existencia <strong>de</strong> <strong>la</strong>s energías <strong>de</strong> puntocero) y <strong>de</strong> efectos mecanocuánticos sobre el movimiento a lo <strong>la</strong>rgo <strong><strong>de</strong>l</strong> camino<strong>de</strong> reacción es indispensable para obtener valores aceptables <strong>de</strong> <strong>la</strong>s constantes<strong>de</strong> velocidad.Funciones <strong>de</strong> partición cuánticasEl primer paso en <strong>la</strong> cuantización <strong>de</strong> <strong>la</strong> TST es <strong>la</strong> sustitución <strong>de</strong> <strong>la</strong>s funciones<strong>de</strong> partición clásicas por <strong>la</strong>s correspondientes funciones <strong>de</strong> partición

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