VERS UNE MEMOIRE QUANTIQUE AVEC DES IONS PIEGES

tel-00430795, version 1 - 9 Nov 2009
7.2. EXPÉRIENCE 167
Fig. 7.3 – Spectre d’absorption de la sonde en fonction du désaccord à la transition S − P .
Tous les points sont acquis avec le même cristal contenant 50 000 ions environ.
les conditions suivantes : VRF = 500 V et ωRF = 2π × 6.51 MHz. On a alors q = 0.04.
Des profondeurs optiques peuvent être obtenues si l’amplitude la tension VRF et le facteur q
sont plus importants. D’après ce qui a été constaté expérimentalement, les cristaux peuvent
être conservés tant que le facteur q est inférieur à 0.15. Si on suppose que l’on se trouve dans
la situation limite q = 0.15 (correspondant à VRF = 1900 V), la densité est multipliée par 14
pour atteindre 1.5×10 15 ions/m 3 . Pour un cristal de 30 mm, la profondeur optique vérifierait
α = σ
S N = n0 × L 3, ce qui donnerait une absorption de 95%.
Les principaux obstacles pour alimenter les électrodes RF avec une telle tension d’amplitude
est la trop grande différence de potentiel entre la masse et les passages de courant, les fils qui
transportent la tension vers les électrodes et au niveau des diélectriques qui assurent l’isolation
électrique des électrodes. Dans la configuration actuelle, les couples d’électrodes RF
et DC sont alimentées pour le premier couple par la tension d’amplitude 1800 V d’une part
et pour le second couple par une tension nulle. Si on alimente les couples par deux tensions
opposées d’amplitude 900 V, on réduit d’un facteur 2 la différence de potentiel entre ces
électrodes et la masse sans que le potentiel généré dans la zone de confinement soit modifié.
Dans cette configuration, l’alimentation des électrodes ne poserait plus de problème et le
régime de forte absorption pourrait être atteint.
Concernant la composition chimique de l’échantillon, celle-ci influe moins sur la profondeur
optique. Une augmentation de 25% est attendue dans le cas où le cristal est composé uniquement
d’ions 88 Sr + . Pour modifier la composition chimique, il est possible de mettre en
œuvre une méthode de chargement optique suffisamment sélective pour charger une fraction
plus faible d’ions 87 Sr + et 86 Sr + . Le schéma proposé dans [131] qui est basé sur l’absorption
de deux photons, le premier portant l’atome neutre dans un niveau excité, permettrait une
certaine sélectivité isotopique du chargement. Celle-ci dépend principalement de la largeur