VERS UNE MEMOIRE QUANTIQUE AVEC DES IONS PIEGES

tel-00430795, version 1 - 9 Nov 2009
58 CHAPITRE 2. PIÉGER ET REFROIDIR DES IONS
En ce qui concerne les intensités lumineuses des champs qui excitent le système, plus elles
sont importantes et plus la population dans l’état excité sera importante. En revanche, des
intensités importantes élargissent le niveau supérieur, ce qui a pour effet d’augmenter la
température limite de refroidissement. Un bon compromis consiste à choisir les fréquences
de Rabi caractérisant les deux excitations égales à une fraction de la largeur naturelle. Dans
l’article [98], une situation donnant des résultats satisfaisants consiste à utiliser
ΩSP = ΩDP = Γ/3 δr = +Γ/2 Γ/100 < 2π × Fp < Γ/10
Les deux premières égalités correspondent à un choix sur les intensités des champs excitateurs
du système atomique. On les choisit suffisamment élevées pour peupler le niveau supérieur
et suffisamment faible pour ne pas élargir le niveau excité. L’inégalité a déjà été présentée
(cf. supra), mais on peut ajouter que cette dernière condition permet dans le processus de
refroidissement de s’affranchir des états noirs S − D. Compte tenu de la dégénérescence des
niveaux du système, il y aura autant d’états noirs S − D que de couples de sous-niveaux S
et D, soit 8 dans le cas du 88 Sr + . Si la dégénérescence est levée, on peut distinguer plusieurs
résonances ( voir [99] dans le cas des ions 138 Ba + ) qui correspondent à la connection par deux
photons d’au moins un couple de sous niveaux S et D. Si on choisit le désaccord δr = +Γ/2
et ∆ < Γ/10, on assure que toutes ces résonances se produiront pour un désaccord δb positif,
c’est à dire jamais dans un processus de refroidissement Doppler qui suppose un désaccord
δb négatif.