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une fenêtre de pixels centrés autour du pixel considéré, et étant le<br />
nombre de pixels moyennés suivant les directions radiale et azimutale. La cohérence est alors<br />
donnée par la formule (Seymour & Cumming, 1994) :<br />
(2.27)<br />
où est l’estimateur de la cohérence au sens du maximum de vraisemblance. Il s’agit d’une<br />
valeur biaisée, en particulier lorsque la cohérence ou le nombre d’échantillons indépendants<br />
sélectionnés sont faibles (Figure 2.9) (Touzi et al., 1999). Elle est très surestimée au-dessus<br />
des zones dont la cohérence théorique est inférieure à 0,6. En utilisant le théorème de Cramer-<br />
Rao, Seymour & Cumming (1994) ont montré que la variance de l’estimateur dépendait<br />
également de la taille de la fenêtre de moyennage et de la cohérence théorique selon la<br />
relation :<br />
(2.28)<br />
La Figure 2.9 illustre l’influence des paramètres et sur l’écart-type . De ce fait,<br />
plus la taille de la fenêtre de moyennage est grande, meilleure est l’estimation de la<br />
cohérence, mais la résolution spatiale de l’image est d’autant plus dégradée. L’estimation de<br />
la cohérence peut être améliorée en compensant la contribution de phase d’origine<br />
géométrique liée aux conditions d’acquisition différentes entre les deux images<br />
(Hagberg et al. 1995) :<br />
(2.29)<br />
L’information de cohérence est utilisée pour de nombreuses applications. Elle permet<br />
par exemple de discriminer différents types de surface (Askne & Hagberg, 1993 ; Wegmüller<br />
& Werner, 1995) ou d’étudier l’évolution de leur géomorphologie (Budkewitsch et al., 2000).<br />
Zebker et al. (1996) ont calculé la cohérence radar sur le volcan Kilauea à Hawaii afin<br />
d'identifier les coulées de lave et d'estimer les volumes émis. Elle a aussi permis de<br />
cartographier les coulées pyroclastiques du volcan Soufrière Hills à Montserrat (Wadge et al.,<br />
2006).<br />
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