Tese de Doutorado
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34 Aquisição e Processamento <strong>de</strong> Sons Crepitantes<br />
Figura 2.14: Medidas <strong>de</strong> atenuação do tórax obtidas <strong>de</strong>: (1) dois voluntários<br />
com o emprego <strong>de</strong> acelerômetros <strong>de</strong> PVDF (ACH-01, Atochem); (2) oito<br />
voluntários com o uso <strong>de</strong> acelerômetros FYSPac2.<br />
O CORSA (Computerized Respiratory Sound Analysis) (SOVIJÄRVI et<br />
al., 2000) não recomenda o uso <strong>de</strong> acelerômetros para captar sons<br />
respiratórios.<br />
Diante da ausência <strong>de</strong> informação na literatura sobre a atenuação produzida<br />
pelo meio <strong>de</strong> propagação em sistema <strong>de</strong> captação baseada nas<br />
recomendações do CORSA, este trabalho buscou sua caracterização<br />
(Capítulo 4).<br />
2.13 Análise Espectral <strong>de</strong> Sinais<br />
Dentre as técnicas utilizadas para estimar as componentes espectrais <strong>de</strong><br />
sinais, a mais empregada é a transformada <strong>de</strong> Fourier (FT). Para sinais<br />
contínuos é <strong>de</strong>finida como (OPPENHEIM et al., 1996):<br />
Daniel Ferreira da Ponte<br />
∫ +∞<br />
−∞<br />
− jwt<br />
X ( jw)<br />
= x(<br />
t)<br />
e dt<br />
Para sinais discretos, utiliza-se a transformada discreta <strong>de</strong> Fourier (DFT)<br />
implementada com algoritmos otimizados (Fast Fourier Transform –<br />
FFT). A DFT é apropriada para sinais largamente estacionários, ou seja,<br />
sinais cujos dois primeiros momentos estatísticos (média e variância)<br />
não se alteram ao longo do tempo (PROAKIS et al., 1996).<br />
Gabor (1946) propôs adaptação da FT para obter o espectro <strong>de</strong> sinal<br />
variante no tempo, sendo <strong>de</strong>nominada Transformada <strong>de</strong> Fourier <strong>de</strong><br />
Curto Intervalo (STFT – Short Time Fourier Transform) ou<br />
Transformada <strong>de</strong> Gabor. A STFT consiste do cálculo da FT <strong>de</strong> um sinal<br />
(x(t)) limitado no tempo por uma janela (g(t)) e centrada no instante τ<br />
(Equação 2-5) (RIOUL et al., 1991).<br />
STFT ( τ , f )<br />
+∞<br />
*<br />
− j2πft = ∫ x(<br />
t)<br />
⋅ g ( t −τ<br />
) ⋅ e dt<br />
−∞<br />
Tendo sido estabelecida a janela da STFT, a resolução no tempo e na<br />
frequência permanecem constante em todo plano (t,f) (OLIVERA,<br />
2-5