Laser-Wakefield-Beschleunigung am JETI-Einfluss der ...

3. AufbauAbbildung 3.1.: Schematischer Aufbau des Kompressors: Der Puls wird am Gitter G1 mit Einfallswinkelα unter dem Beugungswinkel β(λ) wellenlängenabhängig gebeugt,Gitter G2 kompensiert den Winkelchirp des ersten Gitters wieder. Durch denDachspiegel SD wird ein Höhenversatz erzeugt. Nachdem der Puls über die beidenGitter zurückgelaufen ist, wird er vom Spiegel S zum Experiment gelenkt.zum Spiegel S, der den Strahl zum Experiment umlenkt. Die ganze Anordnung befindetsich im Vakuum.Über den Gitterabstand kann die Dispersion zweiter und höherer Ordnung verändertwerden. Eine Variation des Einfallswinkels erzeugt unter anderem Dispersion dritter Ordnung.Der Abstand der beiden Gitter und die Drehung der Gitter um in der horizontalen Ebenekann über Schrittmotoren eingestellt werden. Zusätzlich ist eine vertikale Verkippungdes zweiten Gitters möglich.3.1.2. Messung der PulsfrontverkippungSind die Gitter nicht optimal zueinander ausgerichtet, entsteht nach 2.1.2 eine Pulsfrontverkippung.Zur Messung der Verkippung wird der von Pretzler et al. vorgestellteinterferometrische Feldkorrelator verwendet, 11 der schematisch in Abbildung 3.2 dargestelltist.Der Laserpuls wird in einem Mach-Zehnder-artigen Interferometer in zwei Replikasaufgespalten. Eines davon wird dabei durch den Dachspiegel SD in einer Dimensioninvertiert. Durch Verschieben dieses Spiegels werden beide Replika zeitlich gegeneinanderverzögert. Sie werden am Strahlteiler wieder überlagert und das Interferenzbild wird miteiner Kamera aufgenommen.Aufgrund der kurzen Pulsdauer bilden sich nur in dem Bereich Interferenzstreifen, indem es einen zeitlichen Überlapp gibt. Ist die Pulsfront wie in Abbildung 3.2 gezeigt verkippt,wird dies nur ein Teil des Strahlquerschnitts sein und die Interferenzstreifen wan-25