Laser-Wakefield-Beschleunigung am JETI-Einfluss der ...

Anhangeingesetztsin α ′′ = sin α − (ɛ x + γ) · cos α= −Gλ + sin β ′′= −Gλ + sin (β) + (γ ′ + ɛ x ) · cos βliefern nach einem Vergleich mit (5.1) für die Verkippung γ ′⇔(γ ′ + ɛ x ) · cos β = −(ɛ x + γ) · cos αγ ′ = − (ɛ x + γ) · cos α + ɛ x · cos βcos βDie letzte Beugung am ersten Gitter, auf das der Strahl mit dem Winkel β ′′′ = β ′′ − ɛ x =β + γ ′ fällt und unter α ′′′ = α + δ gebeugt wird, liefert dann übersin α ′′′ = sin (α + δ)= sin α + δ · cos α= −Gλ + sin β + γ ′ · cos βdie Verkippung δ des Strahls nach dem Kompressor:δ = γ ′ · cos βcos α = − [ɛ x + γ + ɛ x · cos β cos α][= −ɛ x 1 + 1 + cos βcos α + cos β ]cos α(= −2 · ɛ x 1 + cos β )cos αoderɛ x = −δ( ) (5.3)2 1 + cos βcos αB. Verkippen des zweiten GittersIn der Veröffentlichung von Pretzler et al. 11 wird das erste Gitter verkippt, in der durchgeführtenMessung wird das zweite Gitter verkippt. In diesem Abschnitt wird gezeigt,dass die Gleichungen dennoch gültig sind.Wird angenommen, dass im Vergleich zur Rechnung im vorigen Abschnitt in Abbildung59