Laser-Wakefield-Beschleunigung am JETI-Einfluss der ...

5. ZusammenfassungAbbildung 5.2.: Aufeinanderfolgende Zielschirmbilder mit optimierten Laserparametern: DerBildausschnitt zeigt den ganzen Zielschirm, der vertikale Abstand des Punktrastersentspricht ca. 15 mrad. Der schwarze Punkt dient zur Orientierung imBild.hohen Anforderungen im Experiment verbessert werden müssen. Eine präzisere Messungder Pulsfrontverkippung wäre zum Beispiel mit der von K. Varjú et al. 25 vorgeschlagenenMethode möglich.In Abschnitt 4.2 wurde gezeigt, dass für unterschiedliche Energien des Laserpulseseine Veränderung der Elektronendichte im Plasma nötig ist, um ein stabiles Elektronensignalzu erreichen. Für geringere Pulsenergien muss die Dichte erhöht werden, dabeinimmt allerdings die Richtungsstabilität der Elektronen ab. Diese erreicht bei hohen Pulsenergienund relativ niedriger Elektronendichte ein Optimum. Gleichzeitig wird auch derhöchste Anteil an quasimonoenergetischen Spektren beobachtet. Die Eintrittsöffnung desSpektrometers schneidet einen Teil des Strahlprofils aus. Trifft der Hauptteil des Elektronenpaketsdie Öffnung nicht, wird nur das Spektrum der Elektronen am Rand desPakets gemessen. Dadurch kommt es zu zusätzlichen Schuss zu Schuss Schwankungender Spektren. Ist die Elektronendichte geringer als in diesem optimalen Bereich, werdenkaum Elektronen detektiert, bei höheren Dichten wird die Qualität der Elektronenpaketeschlechter.Durch eine Veränderung des Gitterabstands wurde in Abschnitt 4.3 die Pulsdauer des55