Laser-Wakefield-Beschleunigung am JETI-Einfluss der ...

4. Experimente100E t = 0, 6 J80Anteil in %60402001 1.5 2 2.5n e / 1 × 10 19 cm 3Peak mit ∆E/E < 10%Peak mit ∆E/E < 20%breites Spektrumexponentielles Spektrum100E t = 0, 45 J100E t = 0, 3 J8080Anteil in %604020Anteil in %60402001 1.5 2 2.5n e / 1 × 10 19 cm 301 1.5 2 2.5n e / 1 × 10 19 cm 3Abbildung 4.12.: In den Diagrammen ist für die drei unterschiedlichen Pulsenergien der Anteilan den Spektren dargestellt, die einen Peak mit einer Breite ∆E/E kleiner 10%bzw. 20% haben, ein breites Plateau oder einen exponentiellen Verlauf zeigen.Zusammenfassung des Abschnitts Anhand der Ergebnisse in diesem Abschnitt istdie optimale Dichte für die Elektronenbeschleunigung zwischen 1, 2 × 10 19 /cm 3 und1, 5 × 10 19 /cm 3 bei maximaler Pulsenergie des Lasers. Die Richtungsstabilität und dasStrahlprofil sind dabei am besten. Zudem ist der Anteil der monoenergetischen Spektrenin diesem Bereich am höchsten. Wird weniger Pulsenergie des Lasers genutzt, könnenerst bei höheren Dichten Elektronen beschleunigt werden, allerdings wird das Strahlprofilschon bei der minimalen Dichte, bei der Elektronen detektiert werden, breiter. Würdeeine höhere Pulsenergie zur Verfügung stehen, wäre die optimale Dichte voraussichtlichgeringer und die Richtungsstabilität würde wie die Zahl der monoenergetischen Spektrenzunehmen.48