Determinanten-Bündel und Dirac-Operator auf Hilbert-Grassmann
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54 3 DETERMINANTENBÜNDEL<br />
� �<br />
a b<br />
Ein Element k ∈ K mit der Zerlegung k = operiert <strong>auf</strong> Det E durch Multipli-<br />
0 d<br />
kation mit der Determinante det a ∈ C der Matrix a,<br />
kξ = det aξ. (3.16)<br />
Beweis. Wir haben in Proposition 3.1 bereits Taut(Gr E (B)) = GL 1 (B)× K E gezeigt,<br />
weshalb nach Satz 3.5 gilt<br />
Det(Gr E (B)) = Det(Taut(Gr E (B)))<br />
= Det(GL 1 (B)× K E)<br />
= GL 1 (B)× K Det E.<br />
Die Operation ist ebenfalls mit Satz 3.5 gegeben durch kξ = Det(a)ξ. Aber<br />
Det(a)ξ = det aξ.<br />
3.3 Das duale <strong>Determinanten</strong>bündel<br />
Zu einem Vektorbündel E über M mit endlichdimensionaler Standardfaser E, Pro-<br />
jektion π <strong>und</strong> lokalen Trivialisierungen ϕα = (π, kα) : π −1 (Uα) −→ Uα × E kann ein<br />
duales Vektorbündel E # konstruiert werden, dessen Fasern dual zu den Fasern von<br />
E sind. Wir setzen<br />
E # =<br />
•�<br />
E # �<br />
o =<br />
o∈M<br />
o∈M<br />
<strong>und</strong> für die <strong>Bündel</strong>projektion des dualen <strong>Bündel</strong>s<br />
{o} × E # o<br />
π# : E # −→ M, (o, λ) ↦→ o.<br />
Doch ist es komplizierter, natürliche lokale Trivialisierungen zu finden, da der na-<br />
heliegende Weg, die dualen Abbildungen zu kα heranzuziehen, wegen der Kontra-<br />
varianz der Dualbildung zu einer Abbildung in die falsche Richtung führt. Aber<br />
wenn wir kα <strong>auf</strong> eine Faser Eo über o ∈ M einschränken, erhalten wir einen Isomor-<br />
phismus kα,o : Eo � E <strong>und</strong> wir können das Dual von dessen Inversen benutzen. So<br />
bekommen wir lokale Trivialisierungen<br />
ϕ # α : π −1<br />
# (Uα) −→ Uα × E # , (o, λ) ↦→ (o, (k −1<br />
α,o) # λ)<br />
oder ϕ # α = (π, k # α) mit k # α(z, λ) = (k −1<br />
α,o) # λ = λ ◦ k −1<br />
α,o. Deren Umkehrabbildungen ψ # α<br />
sind dann gegeben durch<br />
ψ # α(o, µ) = (z, k # α,oµ),