Spektroskopia pojemnościowa wybranych defektów w ...

natęŜenia pola elektrycznego jest charakterystyczna dla efektu Poole’a-Frenkela. ZwiększenienatęŜenia pola elektrycznego powyŜej 10 5 V/cm prowadzi do zmiany zaleŜności szybkości emisjielektronów od pola elektrycznego zln(e n) ∝Fdoln(2e n) ∝ F ; rys. 4.7.e n(s -1 )10 110 010 -110 2 F ⊥ (111)AT=240K230K220K(a)280 320 360 400 440F 1/2 ([V/cm] 1/2 )e n(s -1 )F ⊥ (111)B10 1 T=240K10 0230K220K(b)300 330 360 390 420F 1/2 ([V/cm] 1/2 )10 -1e n(s -1 )F ⊥ (110)10 1 T=240K230K10 0220K(c)320 360 400 440 480F 1/2 ([V/cm] 1/2 )e n(s -1 )F ⊥ (100)T=240K10 1 230K10 0 220K(d)330 360 390 420 450F 1/2 ([V/cm] 1/2 )Rys. 4.5. ZaleŜności szybkości emisji termicznej od pierwiastka z natęŜenia polaelektrycznego dla róŜnych temperatur dla defektu EL3, zmierzone w próbkach o róŜnychorientacjach, pokazanych na poszczególnych wykresach. Linią przerywaną pokazanowpływ pola elektrycznego na szybkość emisji według mechanizmu Poole’a-Frenkela zuwzględnieniem tego, Ŝe emisja nośników rozpatrywana jest w trójwymiarowej studniCoulombowskiej (model Hartke’ego).Dla wektora pola elektrycznego skierowanego wzdłuŜ kierunku krystalograficznego〈100〉 zaleŜność zmian szybkości emisji ma charakter niemonotoniczny; rys. 4.5 (d). Zaskakującezałamanie przebiegu zmian pojawia się dla natęŜenia pola elektrycznego powyŜej51 .69 × 10 V/cm, tzn. dla F ½ > 410 [V/cm] ½ . PoniewaŜ efekt ten był niespodziewany, wykonanezostały dodatkowe pomiary dla innej próbki o tej samej orientacji krystalograficznej, wyciętej z52