Äther-Physik und -Philosophie - Evert

Bei K ist wiederum dunkelblau markiert, dass an der hinteren Wand des Kanals fortwährend ein
Druckbereich existiert, während weiter vorn geringerer Druck (mittelblau) herrscht und an der vorderen
Wand nochmals geringerer Druck (hellblau). Bei L zeigen wiederum sternförmige Linien an, dass sich
dieser Druck nach allen Richtungen gleichförmig auswirkt. Hier allerdings lastet dieser Druck nicht an
der gesamten Druckwand des Kanals (wie bei voriger Radialpumpe), vielmehr kann der Druck nach
unten ausweichen. Dadurch kommt eine vorwärts gerichtete Strömung auf, wie bei M durch Pfeil
markiert ist. Diese Strömung kann weiter fließen in den vorderen Bereich relativ geringen Drucks, so
dass insgesamt eine komplette Drallströmung aufkommt.
An jeweils größerem Radius des Rotors gleitet die offene Seite des Kanals immer schneller an der
Gehäusewand entlang, so dass ´Scheiben´ zunehmender Drehgeschwindigkeit entstehen und damit
der oben in Bild 05.10.01 dargestellte Effekt der Selbst-Beschleunigung eintritt (der bereits in den
einführenden Kapiteln dieses Teils ausführlich beschrieben ist). Die kinetische Energie der
Drallbewegung plus Selbst-Beschleunigung aus ´scheibenweisem Sog-Effekt´ machen die
entscheidende Energie-Differenz zwischen normalen Radialpumpen und dieser Technik aus. Darüber
hinaus ist diese Pumpe viel leichter zu drehen, weil Widerstand nur aus einem relativ kleinen
Druckbereich gegeben ist, der dortige Druck zwar fortwährend neu entsteht, sich zugleich aber auch
fortwährend auflöst.
Integrierter Rückfluss
Die nachfolgenden Konzeptionen unterscheiden sich gegenüber vorigen - aber auch gegenüber dem
Mazenauer- und Clem-Motor - dadurch, dass nun die Rückführung des Mediums innerhalb des Rotors
angelegt ist. Damit ergibt sich ein Kreislauf in sehr kompakter Bauweise. In Bild 05.10.08 sind links ein
Längsschnitt und rechts zwei Hälften eines Querschnitts durch die Systemachse skizziert.
Im Gehäuse A (grau) dreht wiederum der
Rotor C (rot) und an seinem kegelförmigen
Umfang sind Kanäle B installiert. Oben ist
die Beschleunigung des Wassers von links
nach rechts durch unterschiedliches Blau
markiert. Rechts wird die Strömung wieder
verzögert und zurück geführt im Rotor durch
einen zweiten Kanal D (und links anschließend
zurück in den äußeren Kanal B).
Im Längsschnitt unten ist Kanal B hellrot
markiert. Das Wasser wird rechts durch Leitschaufeln E (dunkelgrau) des Gehäuses nach innen
gelenkt. Die Strömung trifft dort auf Schaufeln F (gelb) des Rotors und wird nach links in den Kanal D
(hellgrün) gelenkt. Die Schaufeln drehen an kürzerem Radius langsamer im Raum und verzögern
während der Umlenkung die Strömung, welche damit Drehmoment an den Rotor abgibt. Im
Querschnitt rechts ist in einer Hälfte die Umlenkung durch die Leitschaufeln E (dunkelgrau) zu den
Turbinenschaufeln F (gelb) skizziert.
In der rechten Hälfte des Querschnitts sind der äußere Kanal B mit seiner schnellen Strömung
(dunkelblau) und der innere Kanal D mit seiner langsameren Strömung (hellblau) skizziert. Aus dem
Längsschnitt ergibt sich, dass beide ringförmigen Kanäle schräg zur Systemachse angelegt sind,
jeweils in Richtung der Strömung von innen nach außen. Durch diesen Verlauf der Kanäle wird der
Kreislauf des Wassers durch Trägheit bzw. Fliehkraft beschleunigt (während rechts bei der
Umlenkung die Geschwindigkeitsdifferenzen der Rotations- plus Drallbewegung in Drehmoment
umgesetzt wird).
Konvektions-Strömung
Beim Umrühren von Kaffee (oder auch Tee) in einer Tasse ergibt sich die bekannte Konvektions-
Strömung aus dem Zusammenspiel von Fliehkraft und Gravitation - und ähnlich ergibt sich diese
Strömungsform, wenn die Achse voriger Maschine senkrecht gestellt wird, wie schematisch in Bild
05.10.09 dargestellt ist.
Links ist wiederum durch unterschiedliches Blau markiert, wie die Strömung mittig absinkt und in der
Aufwärtsbewegung zunehmend beschleunigt wird. Zum einen rotiert das Wasser schneller im Raum
aufgrund des größer werdenden Radius des Rotors. Zum andern wird die Relativbewegung
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