Elektrodynamik: Kapitel 1
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d.h.<br />
Bemerkung: (Fig. 8)<br />
q ′ = − q a s′ = − q a<br />
a 2<br />
s = −q a s<br />
s ′ = a2<br />
s , s′ = a2<br />
s ŝ = a2<br />
s 2 s.<br />
Die Lösung des Problems ist<br />
für s → ∞, q ′ → 0, s ′ → 0<br />
für s → a, s ′ → a, q ′ → −q<br />
Φ(r) =<br />
q q( a<br />
|r − s| − s )<br />
( ) a<br />
2<br />
.<br />
|r − s|<br />
s 2<br />
Die auf der Kugeloberfläche induzierte Ladungsdichte berechnet sich aus dem<br />
Wert der Normalableitung von Φ an der Oberfläche (siehe Honerkamp &<br />
Römer S. 229, Jackson S. 46).<br />
σ = − 1<br />
4π<br />
∂Φ<br />
∣<br />
∂r<br />
⎧<br />
∣<br />
r=a<br />
= − q ∂<br />
⎪⎨<br />
1<br />
4π ∂r (r ⎪⎩<br />
2 + s 2 − 2sr cos γ) 1 2<br />
mit ˆr · ŝ = cos γ.<br />
⇒ σ = −<br />
q ( a<br />
)<br />
4πa 2 s<br />
d.h. σ = −<br />
q ( a<br />
)<br />
f .<br />
4πa 2 s<br />
21<br />
−<br />
a<br />
s<br />
(r 2 + a4<br />
s − 2a2 r<br />
cos γ<br />
2 s<br />
[1 − a2<br />
s 2 ]<br />
[1 + a2<br />
s 2 − 2a s cos γ ] 3 2<br />
,<br />
) 1<br />
2<br />
⎫<br />
⎪⎬<br />
⎪⎭<br />
r=a