Elektrodynamik: Kapitel 1
Elektrodynamik: Kapitel 1
Elektrodynamik: Kapitel 1
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Für das äußere Feld gilt<br />
∇ · E = 0 ,<br />
∑<br />
i<br />
∂E i<br />
∂x i<br />
= 0,<br />
d.h.<br />
oder<br />
1∑<br />
2<br />
i<br />
∑<br />
j<br />
∂E j<br />
x i x j = 1 ∑<br />
∂x i 6<br />
i<br />
∑<br />
j<br />
(<br />
3xi x j − r 2 δ ij<br />
) ∂E j<br />
∂x i<br />
∫<br />
∫<br />
W = ρ (r) Φ (0) dV − ρ (r) r · E (0) dV<br />
− 1 ∑<br />
∫<br />
ρ (r) ( ∣<br />
)<br />
3x i x j − r 2 ∂E j∣∣∣0<br />
δ ij<br />
6<br />
∂x i<br />
ij<br />
W = LΦ (0) − p · E (0) − 1 6<br />
∑<br />
ij<br />
Q ij<br />
∂E j<br />
∂x i<br />
(0) + . . . .<br />
Dies zeigt wie die verschiedenen Multipole mit dem äußeren Feld wechselwirken:<br />
Ladung mit Potential. Der Dipol mit dem Feld, der Quadrupol mit<br />
dem Feldgradient.<br />
Beispiel: (Fig.18)<br />
Das Feld eines Dipols p 1<br />
am Punkt r 1 ist<br />
( )<br />
3n p 1 · n − p 1<br />
E (r 2 ) =<br />
mit<br />
r 3<br />
r = r 1 − r 2 , n = ̂ r 1 − r 2 .<br />
Wie Wechselwirkungsenergie zwischen den zwei Dipolen p 1<br />
und p 2<br />
ist dann<br />
W 12 = −p 2 · E =<br />
) )<br />
p 1 · p 2<br />
− 3<br />
(n · p 2<br />
(n · p 1<br />
|r 1 − r 2 | 3<br />
Bemerkung: symmetrisch unter Austausch von 1 und 2.<br />
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