Elektrodynamik: Kapitel 1

wir multiplizieren mit z, integrieren über den ersten Term
∫∫∫
z ∂
∂x (yj z) d x d y d z ∞ j z (x, y, z) | x=∞ = 0,
d. h. die Terme, die ∂
∂x oder ∂ enthalten, liefern Null.
∂y
Aber ∫
z ∂ ∫
∂z (xj y − yj x ) dr = − (xj y − yj x ) dr,
nach Teilintegration, d.h.
M 10 = 1 c
√ ∫ 3
16π
(xj y − yj x ) dr
oder
M 10 =
√
3
4π m z
⎛
√ ⎞
3
⎝ Vergleich q 10 =
4π p z ⎠
in der Elektrostatik.
Für m = 1 kann man zeigen, dass
√
3
M 11 =
8π (−m x + im y ) .
39 Zeitveränderliche Felder:
die Maxwell’schen Gleichungen
Die ersten quantitativen Beobachtungen über den Zusammenhang zwischen
zeitabhängigen elektrischen und magnetischen Feldern machte Michael Faraday
im Jahre 1831.
Er machte folgende Feststellung:
In einer Schleife wird ein kurzzeitiger Strom induziert,
1. wenn der stationäre Stromfluss in einer benachbarten Schleife an- oder
ausgeschaltet wird oder,
2. wenn die benachbarte Schleife, in der ein stationärer Strom fließt, gegenüber
der ersten bewegt wird.
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