Elektrodynamik: Kapitel 1
Elektrodynamik: Kapitel 1
Elektrodynamik: Kapitel 1
Erfolgreiche ePaper selbst erstellen
Machen Sie aus Ihren PDF Publikationen ein blätterbares Flipbook mit unserer einzigartigen Google optimierten e-Paper Software.
Der zweite Term enthält bez. dl 1 ein totales Differential<br />
∮<br />
∮<br />
dl 1 · r12<br />
1<br />
= dl<br />
1 r12<br />
3 1 · ∇ r1<br />
|r 12 | = 1 ∣<br />
∣∣∣limes<br />
= 0<br />
r 12<br />
wenn der Weg geschlossen ist, oder sich ins Unendliche streckt.<br />
K 12 = −I ∮ ∮<br />
1I 2<br />
c 2<br />
Das Ampère’sche Kraftgesetz<br />
Bemerkung:<br />
dl 1 · dl 2<br />
r 12<br />
r 12<br />
3 .<br />
K 21 = −K 12 (r 21 = −r 12 ) .<br />
33 Die Differentialgleichungen der Magnetostatik<br />
Für eine Stromdichte j<br />
B (r) = 1 c<br />
∫ j (r ′ ) ∧ (r − r ′ )<br />
|r − r ′ | 3 dr ′<br />
mit<br />
Identität<br />
r − r ′<br />
B (r) = − 1 c<br />
|r − r ′ | 3 = −∇ r<br />
∫<br />
( ) 1<br />
,<br />
|r − r ′ |<br />
j (r ′ ) ∧ ∇ r<br />
( 1<br />
|r − r ′ |<br />
)<br />
dr ′ .<br />
∇ ∧ (ψa) = (∇ψ ∧ a) + ψ (∇ ∧ a) .<br />
Für Skalarfeld ψ (r) und Vektorfeld a(r ′ ) , d.h.<br />
ist<br />
ψ (r) =<br />
1<br />
|r − r ′ | , a = j (r′ )<br />
∇ r ∧ j (r ′ ) = 0<br />
54