Elektrodynamik: Kapitel 1
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einen vollständigen Satz orthogonaler Funktionen auf der Oberfläche der Einheitskugel.<br />
Normiert lauten die Kugelflächenfunktionen Y lm (θ, φ)<br />
Orthonormalität<br />
Vollständigkeit<br />
∞∑<br />
Y lm (θ, φ) =<br />
√<br />
0 ≤ l ≤ ∞<br />
−l ≤ m ≤ l<br />
mit Y l,−m = (−1) m Y ∗<br />
lm<br />
∫<br />
0<br />
∑+l<br />
l=0 m=−l<br />
2π<br />
∫<br />
dφ<br />
Y ∗<br />
0<br />
π<br />
(2l + 1) (l − m)!<br />
Pl<br />
m (cos θ) e imφ<br />
4π (l + m)!<br />
sin θdθY ∗<br />
l ′ m ′ (θ, φ) Y lm (θ, φ) = δ l ′ lδ m ′ m<br />
lm (θ ′ , φ ′ ) Y lm (θ, φ) = δ (cos θ − cos θ ′ ) δ (φ − φ ′ ) .<br />
Es lässt sich eine beliebige Funktion f (θ, φ) entwickeln<br />
f (θ, φ) = ∑ ∑<br />
A lm Y lm (θ, φ)<br />
l m<br />
∫<br />
mit A lm = dΩ Ylm ∗ (θ, φ) f (θ, φ)<br />
⎛<br />
⎞<br />
∫ ∫ 2π ∫ π<br />
⎝ dΩ = dφ sin θdθ⎠ .<br />
0<br />
0<br />
Die allgemeine Lösung des Randwertproblems lautet,<br />
Φ (r, θ, φ) =<br />
∞∑<br />
∑+l<br />
l=0 m=−l<br />
[<br />
Alm r l + B lm r −(l+1)] Y lm (θ, φ) .<br />
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