Elektrodynamik: Kapitel 1
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Jetzt gehen wir von dem Vektorpotential aus<br />
A = 1 c<br />
∫<br />
j (r ′ )<br />
|r − r ′ | dr′ mit der Coulombeichung.<br />
r · B = r · (∇ ∧ A)<br />
= 1 ∫ (∇<br />
c r · r ∧<br />
j (r ′ )<br />
)<br />
|r − r ′ | dr′<br />
Beweis<br />
Wir setzen<br />
= 1 c<br />
r · B = − 1 c<br />
∫ (<br />
r · ∇ r ∧ j )<br />
(r′ )<br />
dr ′<br />
|r − r ′ |<br />
∫<br />
1<br />
|r − r ′ | ∇ r ′ · (r ′ ∧ j (r ′ ) ) dr ′ .<br />
1<br />
|r − r ′ | = f (r, r′ ) .<br />
Wir betrachten<br />
(<br />
r · ∇ r ∧ j )<br />
(r′ )<br />
= r · (∇<br />
|r − r ′ r ∧ j (r ′ ) f (r, r ′ ) )<br />
|<br />
= − ( r ∧ j ) · ∇ r f<br />
= − ( (r − r ′ ) ∧ j ) · ∇ r f + ( r ′ ∧ j ) · ∇ r f<br />
aber<br />
∇ r f = − (r − r′ )<br />
|r − r ′ | 3 .<br />
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