Elektrodynamik: Kapitel 1

dann hat das messbare (physikalische) E−Feld die Komponenten
E x = |E 1 | cos(kz − ωt + φ)
E y = |E 2 | cos(kz − ωt + φ)
N.B. Wir können stets φ = 0 wählen, d. h. E 1 , E 2 reell, da Phasen nur
relativ sind.
Zirkularpolarisation
Hier gilt |E 1 | = |E 2 | und Phasendifferenz ± π/2.
Setzen wir
E 1 = E 0 = |E 0 | ; E 0 ɛ R
dann ist
E 2 = E 0 e ±iπ/2 = ±iE 0
und
⇒ E(r,t) = E 0
(ɛ 1 ± iɛ 2 ) e ikz−iωt
E x = ɛ 1 · E = E 0 cos(kz − ωt)
E y = ɛ 2 · E = ∓E 0 sin(kz − ωt).
Wenn man gegen die Propagationsrichtung ̂k schaut, dann sieht man für den
bestimmten z−Wert die E−Feld Amplitude nach der Zeit rotieren und zwar
für
ɛ 1 − iɛ 2 im Uhrzeigersinn (Rechtszirkularpol.)
für
ɛ 1 + iɛ 2 im Gegenuhrzeigersinn (Linkszirkularpol.), (siehe Fig. 31).
Bemerkung:
Rechtszirkularpolarisiert = negative Helizität
Linkszirkularpolarisiert = positive Helizität
Wir können auch die Kombination ɛ 1 ±iɛ 2 als neue (komplexe) Basisvektoren
nutzen, d. h.
ɛ ± ≡ √ 1 (ɛ 1 ± iɛ 2 ) .
2
Dann schreiben wir i. A.
E(r, t) = ( ɛ + E + + ɛ − E −
)
e
ikz−ωt
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