2.6M - 1. Institut für Theoretische Physik - Universität Stuttgart
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E/keV<br />
E/keV<br />
−0.2250<br />
−0.2300<br />
−0.2350<br />
−0.2400<br />
−0.2450<br />
−0.2500<br />
−0.2550<br />
−0.2600<br />
−0.2650<br />
−6.000<br />
−7.000<br />
−8.000<br />
−9.000<br />
−10.000<br />
−1<strong>1.</strong>000<br />
b JF =4.61<br />
E VQMC<br />
E(b JF →∞)<br />
E RPDQMC<br />
σ<br />
1 10 100<br />
b JF<br />
E VQMC<br />
E(b JF →∞)<br />
E RPDQMC<br />
σ<br />
b JF =14.58<br />
5.2. Fehlerbetrachtung<br />
0.180<br />
0.160<br />
0.140<br />
0.120<br />
0.100<br />
0.080<br />
0.060<br />
0.040<br />
9.000<br />
8.000<br />
7.000<br />
6.000<br />
5.000<br />
4.000<br />
3.000<br />
2.000<br />
<strong>1.</strong>000<br />
Abb. 5.76.: Grundzustandsenergie (EVQMC) und die Schwankung σ der lokalen Energie<br />
beim Variations-Quanten-Monte-Carlo-Verfahren in Abhängigkeit vom<br />
Parameter b JF . Oben <strong>für</strong> Helium (Z = 2) und einer Magnetfeldstärke von<br />
(B = 10 7 T), unten <strong>für</strong> Neon (Z = 10) und einer Magnetfeldstärke von<br />
(B = 10 8 T). Zum Vergleich wurde jeweils als durchgezogene Linie zum<br />
einen die Energie eingezeichnet, die sich ohne Parameter (b JF → ∞) ergibt<br />
(adiabatische Näherung) und zum anderen der Wert <strong>für</strong> das ” releasedphase“-Diffusions-Quanten-Monte-Carlo-Verfahren.<br />
Als vertikale Linie wurde<br />
der Wert <strong>für</strong> b JF = √ β eingezeichnet.<br />
σ/keV<br />
σ/keV<br />
113
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