2.6M - 1. Institut für Theoretische Physik - Universität Stuttgart

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A. Atomare Einheiten 134
B. Herleitung der Diffusionsgleichung Ausgangspunkt ist die Gleichung (2.37): 1 2 � ∇ 2 �R Ψ(� � R, τ) + ET − V ( � � R) Ψ( � R, τ) = ∂Ψ(� R, τ) ∂τ . (B.1) Mit der Einführung von ” Importance Sampling“ f ( � R, τ) = ΨG( � R)Ψ( � R, τ) ergibt sich: 1 2 � ∇ 2 � f ( � R, τ) ΨG( � � R) Multiplikation von links mit ΨG: 1 2 ΨG( � R) � ∇ 2 � f ( � R, τ) ΨG( � � R) Unter Ausnutzung der Beziehung folgt v � ∇ 2 + [ET + V ( � R)] f (� R, τ) ΨG( � R) ∂ f ( = ∂τ � R, τ) ΨG( � R) . (B.2) + [ET + V ( � R)]f ( � R, τ) = ∂ ∂τ f (� R, τ) . (B.3) � u � = v � ∇ 2 u − u v � ∇ 2 v + 2 � u v v � ∇v − � � ∇u · � ∇v (B.4) 1 2 � ∇ 2 f ( � R, τ) − 1 �∇ 2 2ΨG( � R) ΨG( � R) f (� R, τ) + 1 ΨG( � � f ( R) � R, τ) ΨG( � �∇ΨG( R) � R) − � ∇f ( � � R, τ) · � ∇ΨG( � R) � �� 1 Ψ G ( � R) (� ∇ΨG(�R))f (�R,τ)− � ∇· „ �∇ΨG ( � R) ΨG ( � « f (�R,τ) R) + [ET − V ( � R)]f ( � R, τ) = ∂ ∂τ f (� R, τ) . (B.5) 135
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Diffusions-Quanten-Monte-Carlo-Simu
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Inhaltsverzeichnis 3.4.2. Lokale En
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Zusammenfassung Atomare Daten für
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1. Einleitung 1.1. Motivation Seit
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2. Quanten-Monte-Carlo-Verfahren Zi
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2.1. Grundlegendes zum Quanten-Mont
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2.1. Grundlegendes zum Quanten-Mont
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2.3. Diffusions-Quanten-Monte-Carlo
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3. Führungswellenfunktion Der in d
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3.1. Hartree-Fock-Gleichungen für
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3.2. Lösung der Hartree-Fock-Gleic
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5 0 . 6 0 . 7 0 . 8 0.0177777778 9
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P i (z) 1.8 1.6 1.4 1.2 1.0 0.8 0.6
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P i (z) 3.5 3.0 2.5 2.0 1.5 1.0 0.5
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3.4. Führungswellenfunktion beim D
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3.5. Jastrow-Faktor so heben sich g
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läßt sich für den Parameter b JF
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3.5. Jastrow-Faktor Eine weitere M
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71 i f ( k . ne . i . and . j . ne
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4. Parallelisierung Bei der Paralle
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4.1. Anforderungen an die Programmi
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1 4.1. Anforderungen an die Program
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4.2. Benutzerhinweise zum cacau-Rec
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5. Ergebnisse 5.1. Das Diffusions-Q
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5.1. Das Diffusions-Quanten-Monte-C
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Seite 83 und 84: 5.1. Das Diffusions-Quanten-Monte-C
Seite 107 und 108: 5.2. Fehlerbetrachtung 5.2.1. Abhä
Seite 109 und 110: B = 107 T B = 5 · 107 T B = 108 T
Seite 111 und 112: E/keV E/keV −3.310 −3.320 −3.
Seite 113 und 114: E/keV E/keV −0.2250 −0.2300 −
Seite 115 und 116: N B = 10 7 T B = 5 · 10 7 T B = 10
Seite 117 und 118: t/10 4 s 160 140 120 100 80 60 40 2
Seite 119 und 120: 6. Zusammenfassung und Ausblick 6.1
Seite 121 und 122: Z B = 10 7 T B = 5 · 10 7 T B = 10
Seite 123 und 124: 6.2. Ausblick mit Hilfe der Lösung
Seite 125 und 126: Summary The topic of this thesis is
Seite 127 und 128: through averaging over the so-calle
Seite 129 und 130: Initialisation (VQMC, see figure 2.
Seite 131 und 132: machines for an equal load. Because
Seite 133: A. Atomare Einheiten Atomare Einhei
Seite 137 und 138: C. Lösung der Diffusionsgleichung
Seite 139 und 140: D. Quantenkraft bei komplexer Führ
Seite 141 und 142: E. Rechencluster Alle Berechnungen
Seite 143 und 144: Literaturverzeichnis [1] Bolton, F.
Seite 145 und 146: [29] Schmidt, K. E. ; Moskowitz, J.
Seite 147: Danksagung Das Entstehen dieser Arb
Seite 151: Ehrenwörtliche Erklärung Ich erkl
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