Diez lecciones sobre Sistemas Hamiltonianos, Integrabilidad y ...
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3.3. Variables acción-ángulo 35<br />
La función W = W (r, φ, α1, α2) es la función generatriz de una transformación canónica (r, φ, pr, pφ) →<br />
(Q1, Q2, α1, α2) cuyas ecuaciones de transformación vienen dadas por<br />
Se obtiene el siguiente resultado<br />
Q1 = t + β1 = ∂W<br />
, Q2 = β2 =<br />
∂α1<br />
∂W<br />
.<br />
∂α2<br />
t + β1 =<br />
<br />
<br />
<br />
β2 = −<br />
m dr<br />
2m(α1 − k V ) − α2 2<br />
r2 α2 dr<br />
r2 <br />
2m(α1 − k V ) − α2 2<br />
r2 La expresión obtenida para Q1 = t+β1 permite obtener t como función de r y, consecuentemente,<br />
obtener r como función de t. Este resultado coincide con el resultado obtenido utilizando el<br />
formalismo Lagrangiano con el único cambio de identificar las constantes α1 y α2 con la energía<br />
y el momento angular<br />
α1 → E , α2 → J .<br />
La expresión obtenida para Q2 = β2 permite obtener la ecuación de la órbita (relación entre r<br />
y φ). Más concretamente, introduciendo el cambio de variable r → u = 1/r, se obtiene<br />
<br />
α2 du<br />
φ = β2 − ,<br />
2m(α1<br />
− k V ) − u2 α 2 2<br />
que también coincide con la correspondiente ecuación obtenida utilizando el formalismo Lagrangiano.<br />
3.3 Variables acción-ángulo<br />
Hemos visto anteriormente, al estudiar el caso unidimensional, que existe un enfoque alternativo<br />
para la resolución de la ecuación de H-J en el que, en lugar de utilizar las constantes de<br />
integración αi como los nuevos momentos conservados, esto es αi = Pi, se prefiere introducir<br />
unas nuevas funciones Ii adecuadamente definidas como cantidades conservadas; estas funciones<br />
se denominan variables de acción.<br />
Consideremos un sistema separable cuya función W admite una descomposición aditiva de<br />
la siguiente forma<br />
W =<br />
+ φ<br />
n<br />
Wr(qr, α1, . . . , αn) = W1(q1) + W2(q2) + . . . + Wn(qn) .<br />
r=1<br />
En este caso la relación<br />
pk = ∂<br />
Wk(qk, α1, . . . , αn) , k = 1, 2, . . . , n ,<br />
∂qk